විශ්වකෝෂ ශබ්දකෝෂය, 1998

සුසංයෝගය

COHERENCE (ලතින් cohaerens සිට - සම්බන්ධය) දෝලන හෝ තරංග ක්‍රියාවලි කිහිපයක කාලය තුළ සම්බන්ධීකෘත සිදුවීම. දෝලනය 2 අතර අවධි වෙනස කාලයත් සමඟ නියතව පවතී නම් හෝ දැඩි ලෙස අර්ථ දක්වා ඇති නීතියට අනුව වෙනස් වේ නම්, එම දෝලනය සමගාමී ලෙස හැඳින්වේ. ඒවායේ කාලපරිච්ඡේදයට සාපේක්ෂව අහඹු ලෙස හා ඉක්මනින් අදියර වෙනස වෙනස් වන දෝලනය අසංගත ලෙස හැඳින්වේ.

සුසංයෝගය

(සම්බන්ධයෙන් ලතින් cohaerens ≈ සිට), දෝලනය වන හෝ තරංග ක්‍රියාවලි කිහිපයක කාලය තුළ සම්බන්ධීකෘත සිදුවීම, ඒවා එකතු කරන විට ප්‍රකාශ වේ. දෝලනයන් සමස්ථ දෝලනයේ විස්තාරය තීරණය කරන අතර, දෝලනයන් එකතු කරන විට, ඒවායේ අදියරවල වෙනස නියතව පවතී නම්, ඒවා සමෝධානික ලෙස හැඳින්වේ. එකම සංඛ්‍යාතයේ හාර්මොනික් (sinusoidal) දෝලනය දෙකක් සැමවිටම සමපාත වේ. හර්මොනික් දෝලනය ප්‍රකාශනය මගින් විස්තර කෙරේ: x = A cos (2pvt + j), (

එහිදී x ≈ දෝලනය වන ප්‍රමාණය (උදාහරණයක් ලෙස, සමතුලිත ස්ථානයේ සිට පෙන්ඩුලමයේ විස්ථාපනය, විද්‍යුත් සහ චුම්බක ක්ෂේත්‍රවල ශක්තිය යනාදිය). හර්මොනික් දෝලනයක සංඛ්‍යාතය, එහි විස්තාරය A සහ ​​අදියර j කාලය තුළ නියත වේ. එකම සංඛ්‍යාත v සහිත, නමුත් විවිධ විස්තාරක A1 සහ A2 සහ j1 සහ j2 යන අදියර එකතු කළ විට, එකම සංඛ්‍යාතයේ හර දෝලනය සෑදේ. ප්රතිඵලයක් ලෙස දෝලනය වීමේ විස්තාරය:

අදියර වෙනස j1 ≈ j2 () අනුව A1 + A2 සිට A1 ≈ A2 දක්වා වෙනස් විය හැක. ඵලදායි කම්පනයේ තීව්‍රතාවය, Ap2 ට සමානුපාතික වේ, අදියර වෙනස මත ද රඳා පවතී.

යථාර්ථයේ දී, නියම දෝලන ක්‍රියාවලි වලදී දෝලනය වීමේ විස්තාරය, සංඛ්‍යාතය සහ අදියර කාලානුරූපව අවුල් සහගත ලෙස අඛණ්ඩව වෙනස් වන බැවින්, පරමාදර්ශී සමගාමී දෝලනය කළ නොහැක. එහි ප්‍රතිඵලය වන amplitude Ap සැලකිය යුතු ලෙස රඳා පවතින්නේ අදියර වෙනස කෙතරම් ඉක්මනින් වෙනස් වේද යන්න මතය. මෙම වෙනස්කම් උපකරණයට හඳුනාගත නොහැකි තරම් වේගවත් නම්, ප්රතිඵලය වන කම්පනයේ සාමාන්ය විස්තාරය පමණක් මැනිය හැක. ඒ අතරම, මන්ද cos හි සාමාන්‍ය අගය (j1≈j2) 0 ට සමාන වේ, සම්පූර්ණ දෝලනයේ සාමාන්‍ය තීව්‍රතාවය ආරම්භක දෝලනයන්හි සාමාන්‍ය තීව්‍රතාවයේ එකතුවට සමාන වේ: ═, මේ අනුව, ඒවායේ අදියර මත රඳා නොපවතී. මුල් දෝලනය නොගැලපේ. විස්තාරයේ අවුල් සහගත වේගවත් වෙනස්කම් ද K බාධා කරයි.

j1 සහ j2 දෝලනයන්හි අවධීන් වෙනස් වේ නම්, නමුත් ඒවායේ වෙනස j1 ≈ j2 නියතව පවතී නම්, සම්පූර්ණ දෝලනයේ තීව්‍රතාවය, පරිපූර්ණ සුසංයෝග දෝලනයන්හි දී මෙන්, එකතු කරන ලද දෝලනයන්හි අදියරවල වෙනස මගින් තීරණය වේ. යනු, K දෝලනය වන අවස්ථා දෙකක වෙනස ඉතා සෙමින් වෙනස් වේ නම්, ඔවුන් පවසන්නේ දෝලනයන් p හා සැසඳිය හැකි ප්‍රමාණයකින් වෙනස් වීමට කාලය ලැබෙන තෙක්, යම් කාලයක් සඳහා සුසංයෝගීව පවතින බවයි.

t පරතරයකින් වෙන් කරන ලද t1 සහ t2 විවිධ කාලවලදී එකම දෝලනය වීමේ අදියර ඔබට සංසන්දනය කළ හැකිය. දෝලනය වීමේ අසංවිධිත බව එහි අවධියේ කාලයෙහි අක්‍රමවත්, අහඹු වෙනසක් පෙන්නුම් කරන්නේ නම්, ප්‍රමාණවත් තරම් විශාල t සඳහා දෝලන අවධියේ වෙනස p ඉක්මවිය හැක. මෙයින් අදහස් කරන්නේ කාලයාගේ ඇවෑමෙන් ටී හාර්මොනික් දෝලනය එහි මුල් අවධිය “අමතක කර” “තමන්ටම” නොගැලපෙන බවයි. කාලය t යනු අසමමිතික දෝලනයක K කාලය හෝ හාර්මොනික් දුම්රියක කාලසීමාව ලෙස හැඳින්වේ. එක් හාර්මොනික් දුම්රියක් පසු වූ පසු, එය එකම සංඛ්‍යාතයකින් යුත් නමුත් වෙනස් අදියරකින් තවත් එකක් ප්‍රතිස්ථාපනය වේ.

තලයේ ඒකවර්ණ විද්‍යුත් චුම්භක තරංගයක් සමජාතීය මාධ්‍යයක ප්‍රචාරණය වන විට, මෙම තරංගයේ ප්‍රචාරණ දිශාව දිගේ E විද්‍යුත් ක්ෂේත්‍ර ශක්තිය t වේලාවට සමාන වේ:

එහිදී l = cT ≈ තරංග ආයාමය, c ≈ එහි පැතිරීමේ වේගය, T ≈ දෝලනය වීමේ කාලය. අභ්‍යවකාශයේ ඕනෑම නිශ්චිත ලක්ෂ්‍යයක දෝලනය වීමේ අදියර CT කාලය තුළ පමණක් පවත්වා ගෙන යනු ලැබේ, මෙම කාලය තුළ තරංගය сt දුරින් ප්‍රචාරණය වන අතර E දෝලනය වන අතර, ප්‍රචාරණ දිශාව දිගේ දුරින් එකිනෙකින් දුරස් වේ. රැල්ල, නොගැලපෙන බවට හැරෙන්න. දෝලනය අදියරෙහි අහඹු වෙනස්කම් p හා සැසඳිය හැකි අගයකට ළඟා වන තල තරංගයක ප්‍රචාරණ දිශාව දිගේ сt ට සමාන දුර K දිග හෝ දුම්රිය දිග ලෙස හැඳින්වේ.

විද්‍යුත් චුම්භක තරංගවල සංඛ්‍යාත පරිමාණයෙන් 4×1014 සිට 8×1014Hz දක්වා පරාසයක පවතින දෘශ්‍ය සූර්යාලෝකය, වේගයෙන් වෙනස් වන විස්තාරය, සංඛ්‍යාතය සහ අදියර සමඟ සුසංයෝග තරංගයක් ලෙස සැලකිය හැකිය. මෙම අවස්ථාවේ දී, දුම්රියේ දිග ~ 10≈4 සෙ.මී. එවැනි ආලෝකයේ අදියර සෙන්ටිමීටර 10 ක දුරින් ප්රායෝගිකව වෙනස් නොවේ ලේසර් විකිරණ දුම්රියේ දිග කිලෝමීටර ඉක්මවිය හැක. රේඩියෝ තරංග පරාසය තුළ, දෝලනය වීමේ වැඩි ඒකවර්ණ ප්‍රභවයන් ඇත (ක්වාර්ට්ස් ඔස්කිලේටරය, ක්වොන්ටම් සංඛ්‍යාත ප්‍රමිතීන් බලන්න), සහ තරංග ආයාමය l දෘශ්‍ය ආලෝකයට වඩා බොහෝ ගුණයකින් වැඩි වේ. රේඩියෝ තරංග දුම්රියක දිග සෞරග්‍රහ මණ්ඩලයේ ප්‍රමාණය සැලකිය යුතු ලෙස ඉක්මවිය හැක.

ගුවන් යානා රැල්ලකට කියපු හැමදේම ඇත්ත. කෙසේ වෙතත්, පරිපූර්ණ තල තරංගයක් පරිපූර්ණ සුසංයෝග දෝලනයක් මෙන් ප්‍රායෝගික නැත (තරංග බලන්න). සැබෑ තරංග ක්‍රියාවලීන්හිදී, දෝලනය වීමේ විස්තාරය සහ අදියර තරංග ප්‍රචාරණ දිශාව ඔස්සේ පමණක් නොව, මෙම දිශාවට ලම්බකව තලයක ද වෙනස් වේ. මෙම තලයේ පිහිටා ඇති ස්ථාන දෙකක අවධි වෙනසෙහි අහඹු වෙනස්කම් ඒවා අතර දුර වැඩි වීමත් සමඟ වැඩි වේ. මෙම ලක්ෂ්‍යවල කම්පන බලපෑම දුර්වල වන අතර යම් දුරකින් l, අවධි වෙනසෙහි අහඹු වෙනස්කම් p හා සැසඳිය හැකි වූ විට අතුරුදහන් වේ. තරංගයක එහි ප්‍රචාරණ දිශාවට ලම්බකව තලයක ඇති සුසංයෝගී ගුණාංග විස්තර කිරීම සඳහා, තරංගයේ ඒකවර්ණත්වයේ මට්ටම සමඟ සම්බන්ධ වන තාවකාලික සහසම්බන්ධතාවයට ප්‍රතිවිරුද්ධව අවකාශීය සහජීවනය යන යෙදුම භාවිතා වේ. තරංගය විසින් අල්ලාගෙන සිටින මුළු අවකාශයම කලාපවලට බෙදිය හැකි අතර, එම එක් එක් තරංගය තුළ එවැනි කලාපයක පරිමාව (තරංගයේ පරිමාව) දුම්රිය දිග සහ ප්රදේශයේ ගුණිතයට සමාන වේ. විෂ්කම්භය සහිත කවයක් / (අවකාශ අවකාශයේ විශාලත්වය).

අවකාශීය සංඥාපනය උල්ලංඝනය කිරීම විකිරණ සහ තරංග සෑදීමේ ක්රියාවලීන්ගේ සුවිශේෂතා සමඟ සම්බන්ධ වේ. නිදසුනක් ලෙස, දිගු වූ රත් වූ ශරීරයකින් නිකුත් වන ආලෝක තරංගයක අවකාශීය විකිරණ එහි මතුපිට සිට තරංග ආයාම කිහිපයක් පමණක් දුරින් අතුරුදහන් වේ, මන්ද රත් වූ ශරීරයේ විවිධ කොටස් එකිනෙකින් ස්වාධීනව විකිරණය වේ (ස්වයංසිද්ධ විමෝචනය බලන්න). එහි ප්‍රතිඵලයක් වශයෙන්, තනි තල තරංගයක් වෙනුවට, මූලාශ්‍රය හැකි සෑම දිශාවකටම ප්‍රචාරණය වන තල තරංග සමූහයක් විමෝචනය කරයි. එය තාප ප්රභවයෙන් (පරිමිත මානයන්ගෙන්) ඉවතට ගමන් කරන විට, තරංගය වඩ වඩාත් සමතලා වේ. අවකාශීය K. l හි ප්‍රමාණය l ═≈ ට සමානුපාතිකව වැඩි වේ එහිදී ප්‍රභවයට R ≈ දුර, ප්‍රභවයේ ප්‍රමාණය r ≈. තාරකා විශාල ප්‍රමාණයේ තාප ප්‍රභවයන් වුවද ඒවායින් ආලෝකයේ බාධා නිරීක්ෂණය කිරීමට මෙය හැකි වේ. අවට තරු වලින් ආලෝකය මැනීමෙන් / සඳහා, ඒවායේ ප්‍රමාණයන් තීරණය කළ හැකිය r. අගය l/r කෝණය K ලෙස හැඳින්වේ. ප්‍රභවයෙන් ඇති දුර සමඟ, ආලෝකයේ තීව්‍රතාවය 1/R2 ලෙස අඩු වේ. එමනිසා, රත් වූ ශරීරයක් භාවිතා කිරීමෙන් විශාල අවකාශීය K සමඟ දැඩි විකිරණ ලබා ගත නොහැක.

ලේසර් මගින් විමෝචනය වන ආලෝක තරංගය සෑදී ඇත්තේ සක්‍රීය ද්‍රව්‍යයේ මුළු පරිමාව පුරාම සම්බන්ධීකරණ උත්තේජක විමෝචනයක ප්‍රති result ලයක් ලෙස ය. එබැවින්, ලේසර් ප්රතිදාන විවරයෙහි ආලෝකයේ අවකාශීය K. කදම්භයේ සම්පූර්ණ හරස්කඩ පුරා සංරක්ෂණය කර ඇත. ලේසර් විකිරණයට දැවැන්ත අවකාශීය විකිරණ ඇත, එනම් රත් වූ ශරීරයකින් ලැබෙන විකිරණවලට සාපේක්ෂව ඉහළ සෘජුතාවයක් ඇත. ලේසර් ආධාරයෙන්, වඩාත්ම ඒකවර්ණ ලේසර් නොවන ආලෝක ප්‍රභවයන්ගෙන් ලබාගත් එකම තීව්‍රතාවයේ ආලෝක තරංගයක විකිරණ පරිමාවට වඩා 1017 ගුණයකින් වැඩි විකිරණ පරිමාවක් ඇති ආලෝකයක් ලබා ගත හැකිය.

දෘෂ්‍ය විද්‍යාවේදී, සුලභ තරංග දෙකක් නිපදවීමේ වඩාත් පොදු ක්‍රමය නම්, ඒකවර්ණ නොවන ප්‍රභවයකින් විමෝචනය වන තරංගය විවිධ මාර්ග ඔස්සේ ගමන් කරන තරංග දෙකකට බෙදීමයි. ඔවුන් ගමන් කරන මාර්ගවල වෙනස හා සම්බන්ධ එක් තරංගයක ප්‍රමාදය තවත් තරංගයක ප්‍රමාදය දුම්රියේ කාලසීමාවට වඩා අඩු නම්, එකතු කිරීමේ ලක්ෂ්‍යයේ දෝලනය සමගාමී වන අතර ආලෝකයේ මැදිහත්වීම් නිරීක්ෂණය කරනු ලැබේ. තරංග දෙකේ මාර්ගවල වෙනස දුම්රියේ දිගට ළඟා වන විට, කිරණවල විකිරණ දුර්වල වේ. තිරයේ ආලෝකයේ උච්චාවචනයන් අඩු වේ, ආලෝකය I තිරයේ ඇති තරංග දෙකක තීව්‍රතාවයේ එකතුවට සමාන නියත අගයකට නැඹුරු වේ. ලක්ෂ්‍ය නොවන (දිගු කරන ලද) තාප ප්‍රභවයක දී, A සහ ​​B ලක්ෂ්‍ය වෙත පැමිණෙන කිරණ දෙකක් විමෝචනය වන තරංගයේ අවකාශීය අසමගිය හේතුවෙන් අසංගත විය හැක. මෙම අවස්ථාවෙහිදී, බාධා කිරීම් නිරීක්ෂණය නොකෙරේ, මන්ද ප්‍රභවයේ විවිධ ලක්ෂ්‍යවලින් බාධා කිරීම් මායිම් වාටිය පළලට වඩා වැඩි දුරකින් එකිනෙකට සාපේක්ෂව මාරු වේ.

දෝලනය සහ තරංග පිළිබඳ සම්භාව්‍ය න්‍යාය තුළ මුලින් ඇති වූ ක්වොන්ටම් යාන්ත්‍ර විද්‍යාව පිළිබඳ සංකල්පය ක්වොන්ටම් යාන්ත්‍ර විද්‍යාව (පරමාණුක අංශු, ඝන ද්‍රව්‍ය ආදිය) විස්තර කරන වස්තු සහ ක්‍රියාවලි සඳහා ද යෙදේ.

ලිට්.: Landsberg G.S., Optics, 4th ed., M., 1957; Gorelik G.S., Oscillations and waves, 2nd ed., M., 1959; Fabrikant V.A., සමෝධානය පිළිබඳ නව, "පාසලේ භෞතික විද්යාව", 1968, ╧ 1; ෆ්‍රැන්සන් එම්., ස්ලැන්ස්කි එස්., දෘෂ්‍ය විද්‍යාවේ සහජීවනය, ට්‍රාන්ස්. ප්රංශ, එම්., 1968 සිට; Martinsen V., Spiller E., සහජීවනය යනු කුමක්ද, "ස්වභාවය", 1968, ╧ 10.

A. V. ෆ්‍රැන්සන්.

විකිපීඩියා

සහජීවනය (භෞතික විද්‍යාව)

සුසංයෝගය(සිට - " ස්පර්ශය තුළ") - නියමිත වේලාවට දෝලනය වන හෝ තරංග ක්‍රියාවලි කිහිපයක සහසම්බන්ධය, ඒවා එකතු කළ විට ප්‍රකාශ වේ. කාලයත් සමඟ ඒවායේ අවධි වෙනස නියත නම්, දෝලනයන් අනුකූල වන අතර, දෝලනය එකතු කරන විට, එම සංඛ්යාතයේ දෝලනය ලබා ගනී.

සමෝධානික දෝලන දෙකක සම්භාව්‍ය උදාහරණය වන්නේ එකම සංඛ්‍යාතයේ සයිනාකාර දෝලන දෙකකි.

සමෝධානික අරය යනු ව්‍යාජ තරංග පෘෂ්ඨය ඔස්සේ විස්ථාපනය වූ විට අහඹු අවධි වෙනසක් විශාලත්වයේ අනුපිළිවෙලකට ළඟා වන දුරයි.

විසංයෝජන ක්‍රියාවලිය යනු පරිසරය සමඟ අංශු අන්තර්ක්‍රියා කිරීම නිසා ඇතිවන සහසම්බන්ධතාවය උල්ලංඝනය කිරීමකි.

සහසම්බන්ධතාවය (දාර්ශනික සමපේක්ෂන උපාය මාර්ගය)

ඉතාලි සම්භාවිතා න්‍යායාචාර්ය Bruno de Finetti විසින් Bayesian සම්භාවිතාව සාධාරණීකරණය කිරීමට යෝජනා කරන ලද චින්තන අත්හදා බැලීමක දී, ඔට්ටු ඇල්ලීම හරියටම වේ. සුසංයෝගී, ඔහු ඔට්ටු අල්ලන සිදුවීම්වල ප්‍රතිඵලය කුමක් වුවත් ඔට්ටු අල්ලන්නා යම් පාඩුවකට හෙළි නොකරන්නේ නම්, ඔහුගේ ප්‍රතිවාදියාට සාධාරණ තේරීමක් ලබා දෙයි.

සුසංයෝගය

සුසංයෝගය(සිට - " ස්පර්ශය තුළ»):

• කාලයාගේ ඇවෑමෙන් මෙම ක්‍රියාවලීන්ගේ දෝලනය හෝ තරංග ක්‍රියාවලීන් කිහිපයක සංගත බව, ඒවා එකතු කළ විට ප්‍රකාශ වේ.
• ඔට්ටු මාලාවක එකමුතුකම යනු ඔට්ටු මාලාවක දේපලකි, එයින් අදහස් වන්නේ සමහර සිදුවීම්වල සමහර ප්‍රතිඵල මත ඔට්ටු අල්ලන ඔට්ටු අල්ලන්නෙකු මෙම සිදුවීම්වල ප්‍රතිඵල නොතකා කිසි විටෙකත් තර්කය නැති නොකරන බවයි.
• Memory coherence යනු එකම මතක ප්‍රදේශයට ප්‍රොසෙසර දෙකක් හෝ වැඩි ගණනක් ප්‍රවේශ වීමට ඉඩ සලසන පරිගණක පද්ධතිවල ගුණයකි.

සාහිත්‍යයේ coherence යන වචනය භාවිතා කිරීමේ උදාහරණ.

අවතාර විකිරණවල ධ්‍රැවීකරණයේ තලය කුමක් වුවත්, අපට දැන් ඕනෑම දෙයකට හැඩගැසී එය තහවුරු කර ගත හැක. සුසංයෝගයඇත්ත වශයෙන්ම පවතින අතර කාලයත් සමග නියත වේ.

ඔවුන් තරංගයේ අවධිය ද වටහා ගනී, නමුත් ඒ සමඟම ඔවුන්ම සපයයි සුසංයෝගය, දැඩි ලෙස අර්ථ දක්වා ඇති කාල පරාසයන් තුළ සංඥා නිකුත් කිරීම.

සුසංයෝගය, නමුත් මෙය මගේ සංහිඳියාව, ලෝකයේ සහජීවනය සහ දෙවියන්ගේ සම්මුතිය පැවැත්මට ඉඩ නොදෙන සංගතයකි.

උත්තරීතර සාරයේ මුළු අවතාර සංඛ්‍යාවේ සම්පූර්ණ සංයුතිය, මෙන්ම උත්තරීතර සාරය නියෝජනය කරන ලද මුළු සංඛ්‍යාවේ සම්පූර්ණ සංයුතිය, සාරයේ මනඃකල්පිත අවතාර සංඛ්‍යාවේ සංයුතිය සමඟ උත්තරීතර, දිව්‍ය මනුෂ්‍ය-බුදුන්ගේ සාරය සමුච්චය කිරීමේ පාත්‍රයේ තොරතුරු-ශක්තිමත් හොලෝග්‍රැෆික් ආකාරයෙන් මුද්‍රණය කර ඇත. සුසංයෝගයආත්මය, මක්නිසාද ඔහු ඇල්ෆා-සහ-ඔමේගා - පළමු සහ අවසාන උත්තරීතරය, මැවුම්කරු සමඟ පවතින සියල්ල ඔහුගේ මැවීම තුළ ආවරණය කරයි.

බාහිර සන්නිවේදන RA-8000 ඵලදායී ලෙස නඩත්තු කිරීමට මාධ්‍යයන් ඇත සුසංයෝගයබහු සැකසුම් පද්ධතිවල හැඹිලිය.

සරස්වතීගේ ඇඳුම්වල හැගීම් ඇතිවන්නේ දිව්‍යමය මනුෂ්‍යයාගේ සාරයේ බලයෙනි - තොරතුරු-ශක්තිමත් හොලෝග්‍රැෆික් ආකාරයෙන්, එනම් සුසංයෝගයමනෝ සහසම්බන්ධ ක්වොන්ටම් ක්ෂේත්‍ර, මානව සහජීවනයේ හොලෝග්‍රැෆික් තොරතුරු-ශක්ති කේතය අත්හැර, මැවීමේ ආත්මයේ සදාකාලික නොවෙනස්වන ආකාරයේ ජීවමාන මතකයක් ලෙස.

සෑම පුද්ගලයෙකුටම උත්තරීතර සාරයේ මුළු අවතාර සංඛ්‍යාවේ ඔහුගේම තනි සංයුතියක් ඇති අතර, මෙම සංයුතිය තොරතුරු-ශක්තිජනක හොලෝග්‍රැෆික් ආකාරයෙන් මානව කුසලානයේ මුද්‍රණය කර ඇත - ඉහළ සුසංයෝගයඋත්තරීතරයා විසින් අධ්‍යාපන ක්‍රියාවලියේදී දිව්‍යමය මිනිසාගේ සාරය මගින් ජනනය කරන මනෝ සහසම්බන්ධ ක්වොන්ටම් ක්ෂේත්‍රවල විකිරණ.

දිව්‍යමය මනුෂ්‍යයාගේ සාරය, උච්චතම රූපයන් ගැන සිතීමේ ප්‍රතිඵලයක් ලෙස, ඉහළ නාභිගත වූ පදාර්ථයේ මූලික අංශු දහස් ගණනක් බිහි කරයි. සුසංයෝගයඅභ්‍යවකාශයේ වක්‍ර ඝනත්වයේ කාචයේ ආත්මය හොලෝග්‍රෑම් හි සමස්ත පින්තූරයේ රූප ඉන්ද්‍රියයන්ගෙන් සරස්වතී තුළ සිදුවෙමින් පවතී.

රූප සටහන 5 -- අභ්‍යවකාශයේ අධික ඝනත්ව වක්‍රය නිර්මාණය කිරීම මගින් ගලා එන තෙරොයිඩ් ගෝලය සෑදීම සුසංයෝගයආත්මය.

නිශ්චිත භෞතික පරීක්ෂණයකදී නිරීක්ෂණය කරන ලද තනි ඉලෙක්ට්රෝන, Tsech ට අනුව, මිනුම් උපකරණයක් මගින් විනාශ කිරීමේ ප්රතිඵලය වේ. සුසංයෝගයතනි ඉලෙක්ට්‍රෝන-පොසිට්‍රෝන ක්ෂේත්‍රයක්.

සමාජ විඥානයේ ස්වයං-සංවිධානයේ ක්‍රියාවලීන් ගොඩනැගීමේ සාමාන්‍ය නීතිවලට යටත් වේ: සුසංයෝගය, ඇතැම් සමාජ ඒකාකෘති මතුවීමේ සිදුවීම්වල සංගතය යනාදිය.

හැදින්වීම

වර්තමානයේ ආලෝක තරංගවල සුසංයෝගය විශාල කාර්යභාරයක් ඉටු කරයි, මන්ද ... බාධා කළ හැක්කේ සමෝධානික තරංග පමණි. සැහැල්ලු මැදිහත්වීම් පුළුල් පරාසයක යෙදුම් ඇත. මෙම සංසිද්ධිය භාවිතා කරනුයේ: පෘෂ්ඨීය තත්ත්ව පාලනය, ආලෝක ෆිල්ටර නිර්මාණය කිරීම, ප්‍රති-ප්‍රති-ප්‍රති-පිළිබිඹු ආලේපන, ආලෝක තරංගවල දිග මැනීම, නිශ්චිත දුර මැනීම යනාදිය සඳහා. හොලෝග්‍රැෆි පදනම් වන්නේ ආලෝකය බාධා කිරීමේ සංසිද්ධිය මතය.

රේඩියෝ ඉලෙක්ට්‍රොනික හා සන්නිවේදන වැනි ක්ෂේත්‍රවල ප්‍රධාන වශයෙන් භාවිතා වන්නේ දශම-මිලිමීටර තරංග ආයාම පරාසයේ සහසම්බන්ධ විද්‍යුත් චුම්භක දෝලනයයි. නමුත් පසුගිය වසර 10-15 තුළ, සාම්ප්‍රදායික නොවන ක්ෂේත්‍රවල ඒවායේ භාවිතය වැඩි වැඩියෙන් වේගවත් වෙමින් පවතින අතර, ඒ අතර වෛද්‍ය විද්‍යාව සහ ජීව විද්‍යාව ප්‍රමුඛ ස්ථානයක් ගනී.

අපගේ කාර්යයේ අරමුණ වන්නේ ආලෝක තරංගවල සුසංයෝගය පිළිබඳ ගැටළුව අධ්යයනය කිරීමයි.

මෙම කාර්යයේ අරමුණු වන්නේ:

1. සමෝධානික සංකල්පය අධ්‍යයනය කරන්න.

2. සමෝධානික තරංගවල මූලාශ්ර අධ්යයනය කිරීම.

3. මෙම සංසිද්ධිය භාවිතා කරන විද්‍යාවේ ක්ෂේත්‍ර හඳුනා ගැනීම.

සහජීවනය පිළිබඳ සංකල්පය

සහසම්බන්ධතාවය යනු දෝලන හෝ තරංග ක්‍රියාවලි කිහිපයක සම්බන්ධීකෘත සිදුවීමයි. අනුකූලතාවයේ මට්ටම වෙනස් විය හැකිය. ඒ අනුව, තරංග දෙකක සහසම්බන්ධතා මට්ටම පිළිබඳ සංකල්පය අපට හඳුන්වා දිය හැකිය. තාවකාලික සහ අවකාශීය අනුකූලතාවක් ඇත. අපි ආරම්භ කරන්නේ තාවකාලික සමබරතාවය දෙස බැලීමෙනි. කාලානුරූපී අනුකූලතාව. පෙර ඡේදයේ විස්තර කර ඇති මැදිහත්වීමේ ක්රියාවලිය පරමාදර්ශී වේ. යථාර්ථයේ දී, ක්රියාවලිය වඩාත් සංකීර්ණ වේ. මෙයට හේතුව ප්‍රකාශනය මගින් විස්තර කරන ලද ඒකවර්ණ තරංගයයි

A සහ නියතයන් වන මෙහි වියුක්තයක් නියෝජනය කරයි. ඕනෑම සැබෑ ආලෝක තරංගයක් සෑදී ඇත්තේ අඩු හෝ වැඩි පටු නමුත් සීමිත සංඛ්‍යාත පරතරයක (පිළිවෙලින් තරංග ආයාම) අඩංගු විය හැකි සියලුම සංඛ්‍යාතවල (හෝ තරංග ආයාමවල) දෝලනයන්හි අධි ස්ථානගත කිරීමෙනි. ඒකවර්ණ (එක් වර්ණයක්) ලෙස සැලකෙන ආලෝකය සඳහා වුවද, C සංඛ්‍යාත පරාසය සීමිත වේ. මීට අමතරව, A තරංගයේ විස්තාරය සහ a අදියර කාලයත් සමඟ අඛණ්ඩ අහඹු (අවුල් සහගත) වෙනස්වීම් වලට භාජනය වේ. එබැවින්, අතිච්ඡාදනය වන ආලෝක තරංග දෙකකින් අභ්‍යවකාශයේ යම් ස්ථානයක උද්වේගකර වන දෝලනයන්හි ස්වරූපය ඇත

එපමණක් නොව, කාර්යයන්හි අවුල් සහගත වෙනස්කම් සම්පූර්ණයෙන්ම ස්වාධීන වේ. සරල බව සඳහා, අපි විස්තාරය සහ a නියත බව උපකල්පනය කරමු. සංඛ්‍යාතයේ සහ අදියරෙහි වෙනස්වීම් එක්කෝ අදියරෙහි වෙනසක් හෝ සංඛ්‍යාතයේ පමණක් වෙනසක් දක්වා අඩු කළ හැක. අපි කාර්යය ගැන සිතමු

යම් සාමාන්‍ය සංඛ්‍යාත අගයක් ඇති අතර, අංකනය හඳුන්වා දෙන්න: එවිට සූත්‍රය (2) පෝරමය ගනී

දෝලනය වීමේ අවධිය පමණක් අවුල් සහගත වෙනස්කම් වලට භාජනය වන ශ්‍රිතයක් අප ලබාගෙන ඇත.

අනෙක් අතට, ගණිතයේ දී, ප්‍රතිමූර්ති නොවන ශ්‍රිතයක්, උදාහරණයක් ලෙස ශ්‍රිතයක් (2) නිශ්චිත කාල පරාසයක අඩංගු සංඛ්‍යාත සහිත හාර්මොනික් ශ්‍රිතවල එකතුවක් ලෙස නිරූපණය කළ හැකි බව සනාථ වේ (සූත්‍රය (4) බලන්න).

මේ අනුව, සමෝධානික ගැටළුව සලකා බැලීමේදී, ප්රවේශයන් දෙකක් හැකි ය: "අදියර" සහ "සංඛ්යාත". අපි "අදියර" ප්රවේශය සමඟ ආරම්භ කරමු. අපි උපකල්පනය කරමු සංඛ්‍යාත සහ සූත්‍ර (1) කොන්දේසිය තෘප්තිමත් කරයි: ==const, සහ අදියරවල වෙනස්වීම් සහ එහි බලපෑම කුමක්දැයි සොයා බලමු. කරන ලද උපකල්පන යටතේ, දී ඇති ලක්ෂ්‍යයක ආලෝකයේ තීව්‍රතාවය ප්‍රකාශනය මගින් තීරණය වේ

එහිදී මෙම සූත්‍රයේ අවසාන පදය මැදිහත් පදය ලෙස හැඳින්වේ. ඔබට මැදිහත්වීමේ රටාවක් නිරීක්ෂණය කළ හැකි ඕනෑම උපාංගයක් (ඇස, ඡායාරූප තහඩුව, ආදිය) යම් අවස්ථිති භාවයක් ඇත. මේ සම්බන්ධයෙන්, එය උපාංගය "ක්‍රියාත්මක වීමට" අවශ්‍ය කාල සීමාව තුළ සාමාන්‍ය පින්තූරයක් ලියාපදිංචි කරයි. ගුණකය කාලයත් සමඟ -1 සිට +1 දක්වා සියලු අගයන් ගනී නම්, මැදිහත්වීමේ පදයේ සාමාන්‍ය අගය ශුන්‍ය වේ. එමනිසා, උපාංගය විසින් වාර්තා කරන ලද තීව්‍රතාවය එක් එක් තරංග විසින් දෙන ලද ලක්ෂ්‍යයක දී නිර්මාණය කරන ලද තීව්‍රතාවයේ එකතුවට වෙන වෙනම - කිසිදු බාධාවක් නොමැති අතර, තරංග අසංගත ලෙස හඳුනා ගැනීමට අපට බල කෙරේ.

කාලයත් සමඟ අගය ප්රායෝගිකව නොවෙනස්ව පවතී නම්, උපාංගය මැදිහත්වීම් හඳුනාගනු ඇත, සහ තරංග සමෝධානික ලෙස සැලකිය යුතුය.

ඉහතින් දැක්වෙන්නේ සමෝධානික සංකල්පය සාපේක්ෂ වන අතර එක් උපාංගයක් සමඟ (අඩු අවස්ථිති භාවයක් සහිත) නිරීක්ෂණය කරන විට තරංග දෙකක් සහ වෙනත් උපාංගයක් සමඟ නිරීක්ෂණය කළ විට (වැඩි අවස්ථිති) ලෙස හැසිරිය හැකි බවයි. තරංගවල සුසංයෝගී ගුණාංග සංලක්ෂිත කිරීම සඳහා, සමෝධානික කාලය හඳුන්වා දෙනු ලැබේ, එය තරංග අවධියේ (t) අහඹු වෙනසක් ඇණවුම් අගයක් කරා ළඟා වන කාලය ලෙස අර්ථ දැක්වේ. කාලයාගේ ඇවෑමෙන්, දෝලනය එහි ආරම්භක අවධිය අමතක වන අතර එයම නොගැලපෙන බව පෙනේ.

සහසම්බන්ධතා කාලය යන සංකල්පය භාවිතා කරමින්, උපාංගයේ කාල නියතය අධිස්ථාපිත තරංගවල සහසම්බන්ධතා කාලයට වඩා බෙහෙවින් වැඩි අවස්ථාවන්හිදී, උපාංගය මැදිහත්වීම් හඳුනා නොගන්නා බව අපට පැවසිය හැකිය. උපාංගය පැහැදිලි මැදිහත්වීම් රටාවක් හඳුනා ගන්නේ නම්. අතරමැදි අගයන්හිදී, පින්තූරයේ පැහැදිලි බව කුඩා අගයන්හි සිට විශාල අගයන් දක්වා වැඩි වන විට අඩු වේ.

තරංගයක් කාලයාගේ ඇවෑමෙන් ගමන් කරන දුර සමගාමී දිග (හෝ දුම්රිය දිග) ලෙස හැඳින්වේ. සහසම්බන්ධතා දිග යනු අහඹු අවධි වෙනසක් ~n අගයකට ළඟා වන දුර වේ. ස්වාභාවික තරංගයක් කොටස් දෙකකට බෙදීමෙන් මැදිහත්වීම් රටාවක් ලබා ගැනීම සඳහා, දෘශ්‍ය මාර්ග වෙනස සහජීවන දිගට වඩා අඩු වීම අවශ්‍ය වේ. මෙම අවශ්‍යතාවය රූපය 1 හි රූප සටහනේ නිරීක්ෂණය කරන ලද දෘශ්‍ය මැදිහත්වීම් මායිම් ගණන සීමා කරයි.

තීරු අංකය m වැඩි වන විට, ආඝාත වෙනස වැඩි වන අතර, එහි ප්රතිඵලයක් ලෙස ඉරි වල නිරවද්යතාව වඩාත් නරක අතට හැරේ. ආලෝක තරංගවල ඒකවර්ණ නොවන භූමිකාව පැහැදිලි කිරීමට අපි ඉදිරියට යමු. ආලෝකය සමන්විත වන්නේ සංඛ්‍යාතයේ සහ කාලසීමාවේ සමාන දුම්රියවල අනුපිළිවෙලකින් යැයි අපි උපකල්පනය කරමු. එක් දුම්රියක් තවත් දුම්රියකින් ප්‍රතිස්ථාපනය කළ විට, අදියර අහඹු වෙනස්කම් වලට භාජනය වන අතර, එහි ප්‍රතිඵලයක් ලෙස දුම්රිය අන්‍යෝන්‍ය වශයෙන් නොගැලපේ. මෙම උපකල්පන යටතේ, දුම්රියේ කාලසීමාව ප්රායෝගිකව සමෝධානික කාලය සමග සමපාත වේ.

ගණිතයේ දී, ෆූරියර් ප්‍රමේයය ඔප්පු කර ඇති අතර, ඒ අනුව ඕනෑම පරිමිත සහ අනුකලනය කළ හැකි ශ්‍රිතයක් F (t) අඛණ්ඩව වෙනස් වන සංඛ්‍යාතයක් සහිත අනන්ත ප්‍රතිමූර්ති සංඝටක ගණනක එකතුවක් ලෙස නිරූපණය කළ හැක.

ප්රකාශනය (4) ෆූරියර් අනුකලනය ලෙස හැඳින්වේ. අනුකලිත ලකුණ යටතේ ඇති A () ශ්‍රිතය අනුරූප ඒකවර්ණ සංරචකයේ විස්තාරය නියෝජනය කරයි. ෆූරියර් අනුකලනය පිළිබඳ න්‍යායට අනුව, A () ශ්‍රිතයේ විශ්ලේෂණාත්මක ස්වරූපය ප්‍රකාශනය මගින් තීරණය වේ.

සහායක අනුකලනය විචල්‍යයක් කොහෙද. F(t) ශ්‍රිතය මගින් t වේලාවේ යම් අවස්ථාවක දී, තනි තරංග දුම්රියක් නිසා ඇතිවන ආලෝක කැළඹීම විස්තර කිරීමට ඉඩ දෙන්න.

එවිට එය කොන්දේසි අනුව තීරණය වේ:

මෙම ශ්‍රිතයේ සැබෑ කොටසෙහි ප්‍රස්ථාරය රූප සටහන 2 හි දක්වා ඇත. - සිට + දක්වා පරතරයෙන් පිටත, F (t) ශ්‍රිතය ශුන්‍යයට සමාන වේ. එබැවින්, ප්‍රකාශනය (5), ප්‍රතිමූර්තිය සංරචකවල විස්තාරය තීරණය කරයි, ආකෘතිය ඇත

අනුකලනය සහ සරල පරිවර්තන වල සීමාවන් ආදේශ කිරීමෙන් පසුව, අපි සූත්රය වෙත පැමිණෙමු

තරංගයේ හාර්මොනික් සංරචකයේ තීව්‍රතාවය I() විස්තාරයේ වර්ගයට සමානුපාතික වේ, එනම් ප්‍රකාශනය

ශ්රිතයේ ප්රස්ථාරය (6) රූපයේ දැක්වේ. 3. සංඛ්‍යාත පරතරය තුළ ඇති සංරචකවල තීව්‍රතාවය බව රූපයෙන් පැහැදිලි වේ.

අනෙකුත් සංරචකවල තීව්රතාවය සැලකිය යුතු ලෙස ඉක්මවා යයි. ෆූරියර් වර්ණාවලියේ ඵලදායි සංඛ්‍යාත පරාසයට දුම්රියේ කාලසීමාව සම්බන්ධ කිරීමට මෙම තත්ත්වය අපට ඉඩ සලසයි:

කාලයත් සමඟ සුසංයෝගය හඳුනාගෙන, අපි සම්බන්ධතාවයට පැමිණෙමු:

සම්බන්ධය (7) අනුව, දී ඇති ආලෝක තරංගයක නිරූපණය වන සංඛ්‍යාත පරාසය පුළුල් වන තරමට, මෙම තරංගයේ සංයුක්ත කාලය කෙටි වේ. සංඛ්‍යාතය සම්බන්ධතාවය මගින් රික්තයේ තරංග ආයාමයට සම්බන්ධ වේ. මෙම සම්බන්ධතාවය වෙනස් කිරීම, අපි එය සොයා ගනිමු

(අවකලනය හේතුවෙන් ඇති වූ අඩු ලකුණ අපි ඉවත් කළෙමු; ඊට අමතරව, අපි එය දමමු). එය (7) සූත්‍රයෙන් ප්‍රතිස්ථාපනය කරමින් එහි ප්‍රකාශනය අනුව සහ, අපි සහයෝගීතා කාලය සඳහා ප්‍රකාශනය ලබා ගනිමු

මෙය අනුකූලතා දිග සඳහා පහත අගය ලබා දෙයි:

mth අනුපිළිවෙල උපරිමය ලබා ගන්නා මාර්ග වෙනස සම්බන්ධය මගින් තීරණය වේ:

මෙම පථ වෙනස සහජීවන දිග අනුපිළිවෙල මත අගයකට ළඟා වූ විට, ඉරි අපැහැදිලි වේ. එහි ප්‍රතිඵලයක් ලෙස, උපරිම නිරීක්ෂණය කරන ලද මැදිහත්වීම් අනුපිළිවෙල කොන්දේසිය අනුව තීරණය වේ:

(10) සිට එය අනුගමනය කරන්නේ භාවිතා කරන ආලෝකයේ නිරූපණය වන තරංග ආයාම පරාසය අඩු වන විට රූපය 1 හි පෙන්වා ඇති යෝජනා ක්‍රමයට අනුව නිරීක්ෂණය කරන ලද මැදිහත්වීම් මායිම් ගණන වැඩි වන බවයි. අවකාශීය අනුකූලතාව. සූත්රය අනුව

සංඛ්යාතවල පැතිරීම k අගයන් පැතිරීමට අනුරූප වේ. තාවකාලික සහජීවනය තීරණය වන්නේ අර්ථයෙන් බව අපි තහවුරු කර ඇත්තෙමු. එහි ප්‍රතිඵලයක් ලෙස, කාලීන සහසම්බන්ධතාවය k තරංග දෛශිකයේ මාපාංකයේ අගයන් පැතිරීම හා සම්බන්ධ වේ, අවකාශීය සහජීවනය විශාලත්වය මගින් සංලක්ෂිත වන දෛශිකයේ දිශා පැතිරීම හා සම්බන්ධ වේ.

අභ්‍යවකාශයේ යම් ස්ථානයක විවිධ තරංග ආයාම සහිත තරංග මගින් උද්දීපනය වන දෝලනය වීම, මෙම තරංග විස්තීර්ණ (ලක්ෂ්‍ය නොවන) ආලෝක ප්‍රභවයක විවිධ කොටස් මගින් විමෝචනය කරන්නේ නම් හැකි ය. අපි සරලත්වය සඳහා ප්‍රභවයට තැටියක හැඩය ඇති බව උපකල්පනය කරමු, දී ඇති ලක්ෂ්‍යයකින් කෝණයකින් දෘශ්‍යමාන වේ (රූපය 4 බලන්න), කෝණය ඒකක දෛශික අඩංගු විරාමය සංලක්ෂිත කරන බව දැකිය හැකිය. අපි මෙම කෝණය කුඩා ලෙස සලකමු. ප්‍රභවයෙන් ආලෝකය පටු ස්ලිට් දෙකක් මතට වැටීමට ඉඩ දෙන්න, පිටුපස තිරයක් ඇත (රූපය 5). පැහැදිලි මැදිහත්වීම් රටාවක් ලබා ගැනීමට තාවකාලික සහසම්බන්ධතා මට්ටම ප්‍රමාණවත් වන පරිදි මූලාශ්‍රයෙන් විමෝචනය වන සංඛ්‍යාතවල පරතරය ඉතා කුඩා යැයි අපි සලකමු. රූපයේ දැක්වෙන මතුපිට ප්රදේශයෙන් එන තරංගය. 5 හරහා O, තිරයේ මැද ශුන්‍ය උපරිම M නිර්මාණය කරයි. O" කොටසෙන් එන තරංගය විසින් නිර්මාණය කරන ලද ශුන්‍ය උපරිම M"-, තිරයේ මැද සිට x" දුරකින් මාරු වනු ඇත. කෝණයෙහි කුඩා බව සහ d/l අනුපාතය හේතුවෙන්, අපට උපකල්පනය කළ හැක. එම x"=/2. O" කොටසෙන් එන තරංගයෙන් නිර්මාණය වූ ශුන්‍ය උපරිම M" තිරයේ මැද සිට ප්‍රතිවිරුද්ධ දිශාවට x" ට සමාන දුරකින් මාරු වේ. ප්‍රභවයේ ඉතිරි කොටස් වලින් Zero maxima උපරිම M" සහ M" අතර පිහිටා ඇත.

ආලෝක ප්‍රභවයේ තනි කොටස් තරංග උද්දීපනය කරයි, ඒවායේ අදියර කිසිඳු ආකාරයකින් එකිනෙකට සම්බන්ධ නොවේ. එබැවින්, තිරය මත දිස්වන මැදිහත්වීම් රටාව, එක් එක් කොටස් වෙන් වෙන් වශයෙන් නිර්මාණය කරන ලද රටා වල සුපිරි පිහිටීමක් වනු ඇත. විස්ථාපන x1" මැදිහත්වීමේ මායිමේ පළලට වඩා බෙහෙවින් අඩු නම් x=l /d, ප්‍රභවයේ විවිධ කොටස්වල උපරිමය ප්‍රායෝගිකව එකිනෙක අතිච්ඡාදනය වන අතර පින්තූරය ලක්ෂ්‍ය ප්‍රභවයකින් සමාන වේ. x හිදී x, සමහර කොටස්වල උපරිමය අනෙක් අයගෙන් අවම අගය සමඟ සමපාත වන අතර බාධා කිරීමේ රටාවක් නිරීක්ෂණය නොකෙරේ. මේ අනුව, මැදිහත්වීමේ රටාව වෙන්කර හඳුනාගත හැකි වන්නේ x"x, i.e.

(11) සිට (12) දක්වා ගමන් කරන විට, අපි 2 සාධකය මඟ හැරියෙමු. සූත්‍රය (12) මැදිහත්වීම් නිරීක්ෂණය කරන ප්‍රභවයේ කෝණික මානයන් තීරණය කරයි. මෙම සූත්‍රයෙන් කෙනෙකුට කෝණික ප්‍රමාණයකින් යුත් ප්‍රභවයකින් බාධා කිරීම් තවමත් නිරීක්ෂණය කළ හැකි ස්ලිට් අතර උපරිම දුර තීරණය කළ හැකිය. අසමානතාවය (12) d/ මගින් ගුණ කිරීමෙන්, අපි තත්වයට පැමිණෙමු

විවිධ ඒවා සහිත තරංග කට්ටලයක් ස්ලිට් සහිත තිරයක් මත ඇතිවන තරංග සිදුවීමක් මගින් ප්රතිස්ථාපනය කළ හැකිය. මැදිහත්වීමේ රටාවක් නොමැති වීමෙන් අදහස් වන්නේ පළමු හා දෙවන ස්ලිට් වල ස්ථානවල මෙම තරංගයෙන් උද්දීපනය වන දෝලනය අසංගත බවයි. එහි ප්‍රතිඵලයක් ලෙස, එකිනෙකින් d දුරින් පිහිටි ස්ථානවල තරංගයේම දෝලනය අසංගත වේ. මූලාශ්‍රය ඉතා මැනවින් ඒකවර්ණ නම් (මෙයින් අදහස් වන්නේ v=0 සහ විවරය හරහා ගමන් කරන පෘෂ්ඨය තරංගමය වන අතර මෙම පෘෂ්ඨයේ සියලුම ස්ථානවල දෝලනය එකම අවධියක සිදුවනු ඇති බවයි. v0 සහ පරිමිත මානයන් සම්බන්ධයෙන් අපි එය තහවුරු කර ඇත්තෙමු. ප්‍රභවයේ () දෝලනය දුරකින් වෙන් කරන ලද මතුපිට ලක්ෂ්‍යවල නොගැලපේ.

කෙටිකතාව සඳහා, මූලාශ්‍රය ඒකවර්ණ නම් තරංග මතුපිටක් වන මතුපිටක් අපි හඳුන්වමු. විවරයන් d අතර දුර අඩු කිරීමෙන්, එනම් ව්‍යාජ තරංග පෘෂ්ඨයේ සමීප ස්ථාන ගැනීමෙන් අපට කොන්දේසි (12) තෘප්තිමත් කළ හැකිය. එහි ප්‍රතිඵලයක් වශයෙන්, ව්‍යාජ තරංග පෘෂ්ඨයේ තරමක් සමීප ස්ථානවල තරංගය මගින් උද්‍යෝගිමත් වන දෝලනය සමපාත වේ. එවැනි අනුකූලතාවයක් අවකාශීය සමෝධානය ලෙස හැඳින්වේ. ඉතින්, ව්යාජ තරංග පෘෂ්ඨයේ එක් ලක්ෂයක සිට තවත් ස්ථානයකට මාරුවීමේදී දෝලනය වීමේ අදියර අහඹු ලෙස වෙනස් වේ. ව්‍යාජ තරංග පෘෂ්ඨය ඔස්සේ විස්ථාපනය වූ විට අහඹු අදියර වෙනස් වීම අගය ~ වෙත ළඟා වන දුර අපි හඳුන්වා දෙමු. ව්‍යාජ තරංග මතුපිට ලක්ෂ්‍ය දෙකක දෝලනය, එකිනෙකින් කුඩා දුරකින් පරතරය, ආසන්න වශයෙන් සමපාත වේ. දුර යනු අවකාශීය සහසම්බන්ධතා දිග හෝ සමෝධානික අරය ලෙස හැඳින්වේ. (13) සිට එය පහත දැක්වේ

සූර්යයාගේ කෝණික ප්‍රමාණය රේඩ් 0.01 ක් පමණ වන අතර ආලෝක තරංගවල දිග ආසන්න වශයෙන් මයික්‍රෝන 0.5 කි. එහි ප්‍රතිඵලයක් වශයෙන්, සූර්යයාගෙන් එන ආලෝක තරංගවල සහසම්බන්ධතාවයේ අරය අනුපිළිවෙලෙහි අගයක් ඇත.

0.5/0.01 =50 µm = 0.05 මි.මී. (15)

තරංගයක් විසින් අල්ලා ගන්නා ලද මුළු අවකාශයම කොටස් වලට බෙදිය හැකි අතර, ඒ සෑම එකක් තුළම තරංගය ආසන්න වශයෙන් සහජීවනය පවත්වා ගනී. සහසම්බන්ධතාවයේ පරිමාව ලෙස හැඳින්වෙන එවැනි අවකාශයේ කොටසක පරිමාව, තාවකාලික සමෝධානිකයේ දිග සහ අරය කවයේ ප්‍රදේශයේ ගුණිතයට විශාලත්වයේ අනුපිළිවෙලට සමාන වේ. රත් වූ සිරුරේ මතුපිට ආසන්නයේ ඇති ආලෝක තරංගයක අවකාශීය සහසම්බන්ධතාවය තරංග ආයාම කිහිපයක ප්‍රමාණයකට පමණක් සීමා වේ. ඔබ මූලාශ්‍රයෙන් ඈත් වන විට, අවකාශීය අනුකූලතාවයේ මට්ටම වැඩි වේ. ලේසර් විකිරණයට දැවැන්ත තාවකාලික සහ අවකාශීය අනුකූලතාවයක් ඇත. ලේසර් නිමැවුම් විවරයේ දී, ආලෝක කදම්භයේ සම්පූර්ණ හරස්කඩ පුරා අවකාශීය අනුකූලතාව නිරීක්ෂණය කරනු ලැබේ.

අත්තනෝමතික ප්‍රභවයකින් විහිදෙන ආලෝකය පාරාන්ධ තිරයක ඇති ස්ලිට් දෙකක් හරහා ගමන් කිරීමෙන් බාධා කිරීම් නිරීක්ෂණය කළ හැකි බව පෙනේ. කෙසේ වෙතත්, ස්ලිට්ස් මත තරංග සිදුවීමේ අවකාශීය අනුකූලතාව අඩු නම්, විවරය හරහා ගමන් කරන ආලෝක කදම්භ අසංගත වන අතර, බාධා කිරීමේ රටාව නොපවතී.

සුසංයෝගය b (ලතින් cohaerens - සම්බන්ධව) දෝලනය වන හෝ තරංග ක්‍රියාවලි කිහිපයක සම්බන්ධීකරණ සිදුවීම ලෙස සලකනු ලැබේ, ඒවා එකතු කරන විට ප්‍රකාශ වේ. දෝලනයන් සමස්ථ දෝලනයේ විස්තාරය තීරණය කරන අතර, දෝලනයන් එකතු කරන විට, ඒවායේ අදියරවල වෙනස නියතව පවතී නම්, ඒවා සමෝධානික ලෙස හැඳින්වේ. එකම සංඛ්‍යාතයේ හාර්මොනික් (sinusoidal) දෝලනය දෙකක් සමපාත වේ.

එකම සංඛ්‍යාතයක් සහිත, නමුත් විවිධ විස්තාර සහිත හාර්මොනික් දෝලන දෙකක් එකතු කරන විට ඒ 1 සහ ඒ 2 සහ අදියර φ 1 සහ φ 2 එකම සංඛ්‍යාතයේ හාර්මොනික් දෝලනය සෑදේ ν :

සහ ප්රතිඵලය වන දෝලනවල විස්තාරය

සහ අදියර මාරුව

φ 1 - φ 1 අවධි වෙනස අනුව ඇතිවන දෝලනයන්හි විස්තාරය A 1 + A 2 සිට A 1 - A 2 දක්වා වෙනස් විය හැක.

සහසම්බන්ධතාවය දෝලනය වන ක්‍රියාවලි දෙකක (හෝ වැඩි ගණනක) ගුණයක් ලෙස ප්‍රකාශ වන අතර, එය එකතු කළ විට, අන්තර්ක්‍රියා බලපෑම අන්‍යෝන්‍ය වශයෙන් වැඩිදියුණු කිරීමට හෝ දුර්වල කිරීමට හැකිය.

ෆෝටෝනවල උත්තේජිත විමෝචනය සැලකිය යුතු ලක්ෂණ ඇත. පළමුව, බාහිර ඒකවර්ණ ක්ෂේත්‍රයක බලපෑම යටතේ විමෝචනය වන ආලෝක ක්වොන්ටම් සංඛ්‍යාතය බාහිර ක්ෂේත්‍රයේ සංඛ්‍යාතය සමඟ හරියටම සමපාත වේ. දෙවනුව, විමෝචනය වන ෆෝටෝනයේ ප්‍රචාරණයේ සහ ධ්‍රැවීකරණයේ දිශාව විකිරණයට හේතු වන බාහිර විද්‍යුත් චුම්භක ක්ෂේත්‍රයේ ප්‍රචාරණ සහ ධ්‍රැවීකරණයේ දිශාව සමඟ සමපාත වේ. මේ අනුව, පොදු බාහිර ක්ෂේත්රයක බලපෑම යටතේ තනි ප්රාථමික විමෝචකයන්ගේ විකිරණ සමෝධානික වනු ඇත. ආලෝක ක්වොන්ටා උත්තේජනය කරන ලද විමෝචනයේ මෙම ලක්ෂණ ලේසර් වල සක්‍රීය මාධ්‍යයේ ලක්ෂණ වන අතර බලගතු ඒකවර්ණ විකිරණ විස්තාරණය කිරීමට සහ උත්පාදනය කිරීමට ඵලදායී ලෙස යොදා ගනී.

සමෝධානික සංකල්පය පැහැදිලි කිරීම සඳහා, ආලෝකයේ තරංග නිරූපණය භාවිතා කිරීම පහසුය. රූපයේ. 6 විකිරණ ක්රියාකාරී මාධ්යයේ පැන නගින "මූලික තරංග" ආකාරයෙන් නිරූපණය කෙරේ; ඒවා සාමාන්යයෙන් දුම්රිය ලෙස හැඳින්වේ. රූපයේ තත්වය. 3.13a නොගැලපෙන ආලෝකයට අනුරූප වන අතර, රූපයේ. 3.13b - ඉතා සුහදශීලී. අවසාන අවස්ථාවෙහිදී, සියලුම තරංග දුම්රිය එකම දිශාවකට ප්‍රචාරණය වේ, එකම තරංග ආයාමයක් ඇති අතර ඒවා එකිනෙක අදියරෙහි පවතී. මේ සියල්ල උත්තේජනය වූ ආලෝක විමෝචනයේ ප්‍රතිවිපාකයකි. උත්තේජිත විමෝචනයේදී, ද්විතියික දුම්රිය ප්‍රචාරණ දිශාවට, තරංග ආයාමයෙන් සහ අදියරේදී ප්‍රාථමික දුම්රිය හරියටම පිටපත් කරයි. රූපයේ. 3.13b ඉරි සහිත රේඛාව එකම අදියරෙහි මතුපිටක් පෙන්වයි (තරංග ඉදිරිපස).

රූපය 3.13 නොගැලපෙන (අ) සහ සංගත (ආ) ආලෝකය ප්‍රචාරණය කිරීමේ යෝජනා ක්‍රමය

ලේසර් කදම්භයේ සුසංයෝගය, විශේෂයෙන්ම, එහි අතිශය ඉහල ඒකවර්ණතාවයෙන් මෙන්ම, ලේසර් කදම්භයේ ඉතා අඩු අපසරනය තුලින් විදහා දක්වයි.

අවධානය යොමු කරන්න

අධ්‍යක්ෂණය ලේසර් විකිරණවල ප්‍රධාන ගුණාංගයකි. දිශානුගත විකිරණ යනු කුඩා ඝන කෝණයක් තුළ පැතිරෙන විකිරණ වේ.

විකිරණවල සමාන්තරතාවයේ මිනුමක් වන්නේ ලේසර් කදම්භයේ අපසරනයයි.

ලේසර් අපසරනය- ඒක පැතලියි θ හෝ ඉණ තලය සමඟ අනුනාදක අක්ෂයේ ඡේදනය වීමේ ලක්ෂ්යය සමග සමපාත වන සිරස් සහිත ඝන කෝණයක්.

මෙම අපසරනය කෝණික ලෙසද හැඳින්වේ. ලේසර් කදම්භයේ අවකාශීය පරාමිතීන් පර්යේෂණාත්මකව හෝ අනුනාදකයේ දන්නා පරාමිතීන්ගෙන් ගණනය කරනු ලැබේ. කදම්භ පරාමිතීන් සහ අනුනාදක පරාමිතීන් අතර සම්බන්ධතාවය තීරණය වන්නේ අනුනාදක වර්ගය අනුව ය.

රූපයේ. රූප සටහන 3.14, පිළිවෙලින් අරය r 1 සහ r 2 සහිත දර්පණ 1, 2 කින් සමන්විත confocal resonator එකක් පෙන්වයි. r 1 = r 2 අවස්ථාවෙහිදී, විකිරණ ඉණ අනුනාදකයේ මධ්‍යයේ පිහිටා ඇත, එහි විෂ්කම්භය (තනි මාදිලියේ විකිරණ සඳහා) ප්‍රකාශනය මගින් තීරණය වේ:

කොහෙද = 2 /λ - තරංග අංකය; ඈ- අනුනාදකයේ දිග.

ඉණෙන් z දුරින් විකිරණ විෂ්කම්භය සූත්‍රය මගින් ප්‍රකාශ වේ:

.

Figure 3.14 - confocal resonator හි රූප සටහන

විකිරණවල බහුමාධ්‍ය ස්වභාවයට අනුරූප වන ඒකාකාර ශක්ති ව්‍යාප්තියක් සහිත කදම්භ අපසරනය සමානාත්මතාවයෙන් තීරණය වේ:

මෙහි 2у යනු ප්‍රතිදාන දර්පණයේ ඇති විවරයෙහි ප්‍රමාණයයි; k Ф යනු බලශක්ති ව්යාප්තිය සහ ක්රියාකාරී මූලද්රව්යයේ හැඩය අනුව සංගුණකයකි.

වෘත්තාකාර ප්රාචීරය k Ф = 1 සඳහා ඒකාකාර බලශක්ති බෙදා හැරීමක් සහිතව, ගවුසියන් කදම්භයක් සඳහා k Ф = 1.22.

අතිරේක දෘශ්‍ය පද්ධති භාවිතයෙන් තොරව, වායු ලේසර්වල අපසරනය චාපයේ මිනිත්තු කිහිපයකි, ඝණ රාජ්‍ය ලේසර් මිනිත්තු දස කිහිපයක් දක්වා වන අතර අර්ධ සන්නායක ලේසර් අංශක දස ගණනක් දක්වා වේ.

කදම්භයේ අපසරනය ලේසර් කදම්භයේ නාභිගත කිරීම සමඟ ගැටීමෙන් (දෘෂ්‍ය පද්ධතියේ නාභිගත කිරීමේදී කුඩා විෂ්කම්භය ප්‍රාචීරය තබා ඇත - අවකාශීය පෙරහන) සහ ලේසර් කදම්භය නාභිගත නොකර - දුරේක්ෂයක් හරහා කදම්භය පසුකර යාමෙන් අඩු කළ හැකිය. (පය. 3.15), පද්ධතියට ඇතුළු වන කිරණ සමාන්තර කදම්භයක් පරිවර්තනය කරයි , කදම්භයේ වැඩි විවරය (විෂ්කම්භය) සමඟ එයින් පිටවීමේදී සමාන්තර කිරණ කදම්භයක් බවට ද පත් කරයි.

රූපය 3.15 - කාච දෙකක දුරේක්ෂයක් භාවිතයෙන් කදම්භ ඝට්ටනය

මෙම අවස්ථාවේ දී, ලේසර් විකිරණ අපසරනය වැඩිවීමට ප්රතිලෝමව සමානුපාතික වේ. β භාවිතා කරන ලද දුරේක්ෂ ( β = D2/D1):

මෙහි 1.2 යනු පිළිවෙලින් දුරේක්ෂයට ඇතුල් වන ස්ථානයේ සහ ඉන් පිටවීමේ කදම්භ අපසරනයයි; ඩී 1 , ඩී 2 - පිළිවෙලින් දුරේක්ෂයට ඇතුල් වන ස්ථානයේ සහ එයින් පිටවන ස්ථානයේ කදම්භයේ විෂ්කම්භය. මෙම අවස්ථාවේදී, ලේසර් කදම්භය සම්පූර්ණයෙන්ම දුරේක්ෂය පිරවිය යුතුය.

සාක්ෂාත් කරගත හැකි අවම අපසරන අගය තීරණය වන්නේ ඝට්ටන පද්ධතියේ ප්‍රතිදාන සංරචකයේ දෘශ්‍ය තරංග පෙරමුනේ විවර්තන සංසිද්ධි මගිනි.

තාක්ෂණික පිරිවිතරවල (විදේශ ගමන් බලපත්‍රය) 2θ කෝණය සාමාන්‍යයෙන් අපසරනය ලෙස දැක්වේ.

තීව්රතාව

තීව්‍රතාවය පිළිබඳ සංකල්පය භාවිතා කරනුයේ ලේසර් විකිරණ සංලක්ෂිත වන ප්‍රභාමිතික ප්‍රමාණයන් ඇගයීමටය: විකිරණ ශක්තිය, දීප්තිය, ප්‍රවාහය යනාදිය. මෙම ප්‍රමාණයන්හි විශාල අගයන්හිදී සාමාන්‍යයෙන් ප්‍රකාශ වන්නේ විකිරණ තීව්‍ර බවයි. විකිරණවල දිශානතියේ ඉහළ මට්ටම හේතුවෙන් ලේසර් විකිරණය, විකිරණ බලය සාපේක්ෂව අඩු වූ විට පවා තීව්‍ර විය හැක.

ලේසර් විකිරණ ශක්තිය මගින් විකිරණ ප්‍රවාහයේ අවකාශීය ඝනත්වය සංලක්ෂිත වේ, එනම් විකිරණ ප්‍රචාරණය වන ඒකක ඝන කෝණයකට විකිරණ ප්‍රවාහයේ ප්‍රමාණය සහ සූත්‍රය මගින් තීරණය වේ:

මෙහි Fe යනු විකිරණ බලය, W; Ω=α 2 - ඝන කෝණය, මකා; α යනු ඝන කෝණය සෑදෙන කේතුවේ විවරය කෝණය, රේඩ්.

තනි මාදිලියේ ලේසර් විකිරණ සමඟ, එහි අපසරනය 2θ (ඝන කෝණය අනුරූපව α = 4θ 2 ට සමාන වේ), අක්ෂයට විවරය කෝණය 2θ මගින් සංලක්ෂිත දිශාවෙහි විකිරණ බලය සමාන වේ

උදාහරණයක් ලෙස, තාපදීප්ත ලාම්පුවක් සහ ලේසර් අතර විකිරණ තීව්‍රතාවය සංසන්දනය කළහොත්, එම බල පරිභෝජනය සඳහා, ලේසර් වඩාත් තීව්‍ර වන අතර අඩු කාර්යක්ෂමතාවයක් ඇත. උදාහරණයක් ලෙස, 66 W තාපදීප්ත ලාම්පුවක් සාමාන්ය විකිරණ තීව්රතාවයක් ඇත

සහ LG-55 වර්ගයේ ලේසර් 66 W බලශක්ති පරිභෝජනයක්, 2 10 -3 W විකිරණ බලයක් සහ 10 "ක අපසරනය විකිරණ බලය මගින් සංලක්ෂිත වේ.

W/ster.

විකිරණ ප්‍රවාහය (ලේසර් බලය) පෙඒකක කාලයකට හරස්කඩ හරහා ගමන් කරන උත්තේජක විකිරණ (උත්පාදන ශක්තිය) ශක්තිය නියෝජනය කරයි: Fe = dQe/dt. මූලික ප්‍රකාරයේදී විකිරණ සිදුවන්නේ නම්, Fe ප්‍රවාහයේ විශාලත්වය තීරණය වන්නේ r සලකා බලන කොටසෙහි අරය අනුපාතය සහ මාදිලියේ ස්ථානයේ ප්‍රමාණය ω:

කොහෙද එෆ් 0 - සම්පූර්ණ ලේසර් ප්‍රවාහය r>>ω හිදී මනිනු ලැබේ.

ප්‍රවාහයේ (W) ශක්ති අගයේ සිට ආලෝක අගය (lm) දක්වා සංක්‍රමණය සූත්‍රය අනුව සිදු කෙරේ.

F=638Fe,

මෙහිදී 683 lm/W යනු ඇසේ උපරිම සංවේදීතාවයට (λ = 0.55 μm) අනුරූප වන තරංග ආයාමයේ විකිරණ ශක්තියට සමාන ආලෝකය වේ.

ආලෝක ප්රවාහ අගය සිට බලශක්ති අගය දක්වා සංක්රමණය සූත්රය අනුව සිදු කෙරේ

Fe=AF,

කොහෙද A = 0.00146 W/lm - ආලෝකයේ යාන්ත්‍රික සමාන (A = 1/683).

ස්පන්දන විකිරණ සමඟ, ස්පන්දනවල නිත්‍ය අනුක්‍රමයේ මාදිලිය සාමාන්‍ය විකිරණ ප්‍රවාහය මගින් සංලක්ෂිත වේ, එනම්, දී ඇති කාල සීමාව තුළ සාමාන්‍ය ප්‍රවාහ අගය:

Fsr=Phi∆t/T,

කොහෙද Fi - ආවේගයේ ගලා යාම; ∆t - ස්පන්දන කාලය; T - ස්පන්දන පුනරාවර්තන කාලය.

පූර්ව මුද්‍රණ ක්‍රියාවලීන්හිදී, රූපයක් පටිගත කිරීමේදී, ලේසර් කදම්භයේ තීව්‍රතාවය පාලනය කරනු ලබන්නේ "ඔව්-නැත" මූලධර්මය අනුව වන අතර, එහි තීව්‍රතාවය උපරිම අගයේ සිට ශුන්‍ය දක්වා වෙනස් වන අතර, මුද්‍රණ හෝ සුදු අවකාශ මූලද්‍රව්‍ය සෑදීමට පෝරමය, මෙන්ම වාර්තාගත ද්රව්යවල ආලෝකය හෝ තාප සංවේදීතාව සමඟ තීව්රතාවයට ගැලපේ. තීව්රතාවය පාලනය කිරීම සඳහා, විශේෂ උපාංග භාවිතා කරනු ලැබේ - විකිරණ මොඩියුලේටර්.

සහසම්බන්ධතාවය යනු දෝලන හෝ තරංග ක්‍රියාවලි කිහිපයක සම්බන්ධීකෘත සිදුවීමයි. අනුකූලතාවයේ මට්ටම වෙනස් විය හැකිය. ඒ අනුව, තරංග දෙකක සහසම්බන්ධතා මට්ටම පිළිබඳ සංකල්පය අපට හඳුන්වා දිය හැකිය.

කාලය සහ අවකාශීය අනුකූලතාව අතර වෙනසක් සිදු කෙරේ. අපි ආරම්භ කරන්නේ තාවකාලික සමබරතාවය දෙස බැලීමෙනි.

කාලානුරූපී අනුකූලතාව. පෙර ඡේදයේ විස්තර කර ඇති මැදිහත්වීමේ ක්රියාවලිය පරමාදර්ශී වේ. යථාර්ථයේ දී, ක්රියාවලිය වඩාත් සංකීර්ණ වේ. මෙයට හේතුව ප්‍රකාශනය මගින් විස්තර කරන ලද ඒකවර්ණ තරංගයයි

නියතයන් කොහෙද, වියුක්තයක් නියෝජනය කරයි. ඕනෑම සැබෑ ආලෝක තරංගයක් සෑදී ඇත්තේ වැඩි හෝ අඩු පටු, නමුත් සීමිත සංඛ්‍යාත පරතරයක (පිළිවෙලින් තරංග ආයාම) අඩංගු විවිධ සංඛ්‍යාතවල (හෝ තරංග ආයාම) දෝලනය වීමෙනි. අර්ධ-ඒකවර්ණ ආලෝකය සඳහා පවා (327 පිටුව බලන්න), සංඛ්‍යාත පරාසය සීමිතය. මීට අමතරව, A තරංගයේ විස්තාරය සහ a අදියර කාලයත් සමඟ අඛණ්ඩ අහඹු (අවුල් සහගත) වෙනස්වීම් වලට භාජනය වේ. එබැවින්, අතිච්ඡාදනය වන ආලෝක තරංග දෙකකින් අභ්‍යවකාශයේ යම් ස්ථානයක උද්වේගකර වන දෝලනයන්හි ස්වරූපය ඇත

එපමණක් නොව, කාර්යයන්හි අවුල් සහගත වෙනස්කම් සම්පූර්ණයෙන්ම ස්වාධීන වේ.

යම් සාමාන්‍ය සංඛ්‍යාත අගයක් ඇති අතර, අංකනය හඳුන්වා දෙන්න: එවිට සූත්‍රය (120.2) පෝරමය ගනී

දෝලනය වීමේ අවධිය පමණක් අවුල් සහගත වෙනස්කම් වලට භාජනය වන ශ්‍රිතයක් අප ලබාගෙන ඇත.

අනෙක් අතට, ගණිතයේ දී එය ඔප්පු කර ඇත, උදාහරණයක් ලෙස ශ්‍රිතය (120.2), යම් ලියෝ අන්තරයක අඩංගු සංඛ්‍යාත සහිත සුසංයෝග නොවන ශ්‍රිතයක් (සූත්‍රය (120.4) බලන්න) ලෙස නිරූපණය කළ හැකිය.

මේ අනුව, සමෝධානික ගැටළුව සලකා බැලීමේදී, ප්රවේශයන් දෙකක් හැකි ය: "අදියර" සහ "සංඛ්යාත". අපි "අදියර" ප්රවේශය සමඟ ආරම්භ කරමු. සූත්‍රවල ඇති සංඛ්‍යාත (120.1) කොන්දේසිය තෘප්තිමත් කරන බව උපකල්පනය කරමු: , සහ අදියර වෙනස් කිරීමේදී ඇති වන බලපෑම කුමක්දැයි සොයා බලන්න. සූත්‍රයට (119.2) අනුකූලව, දී ඇති ලක්ෂ්‍යයක ආලෝකයේ තීව්‍රතාවය ප්‍රකාශනය මගින් තීරණය වේ.

එහිදී මෙම සූත්‍රයේ අවසාන පදය මැදිහත් පදය ලෙස හැඳින්වේ.

ඔබට මැදිහත්වීමේ රටාවක් නිරීක්ෂණය කළ හැකි ඕනෑම උපාංගයක් (ඇස, ඡායාරූප තහඩුව, ආදිය) යම් අවස්ථිති භාවයක් ඇත. මේ සම්බන්ධයෙන්, එය යම් කාල සීමාවක් තුළ සාමාන්‍ය පින්තූරයක් ලියාපදිංචි කරයි නම්, ගුණකය -1 සිට මැදිහත්වීමේ පදයේ සාමාන්‍ය අගය දක්වා සියලු අගයන් බිංදුවට සමාන වේ. එමනිසා, උපාංගය විසින් වාර්තා කරන ලද තීව්‍රතාවය එක් එක් තරංග විසින් වෙන වෙනම ලබා දී ඇති ලක්ෂ්‍යයක නිර්මාණය කරන ලද තීව්‍රතාවයේ එකතුවට සමාන වේ - කිසිදු බාධාවක් නොමැත. කාලයත් සමඟ අගය සුළු වශයෙන් වෙනස් වුවහොත්, උපාංගය මැදිහත්වීම් හඳුනා ගනී.

යම් ප්‍රමාණයකට x වෙනස් වීමට සමාන පැනීම් වලට ඉඩ දෙන්න සහ වර්ධක සමාන විය හැකිය. මෙම ප්‍රමාණයේ හැසිරීම සසම්භාවී ඇවිදීම ලෙස හැඳින්වේ. ආරම්භක අගය ශුන්‍යයට සකසමු. N පියවරෙන් පසු අගය සමාන නම්, පියවරෙන් පසුව එය සමාන වන අතර ලකුණු දෙකම සමාන විය හැකිය. අපි හිතමු අහඹු ලෙස ඇවිදීම, සෑම අවස්ථාවකදීම ආරම්භ වන අතර, එය සාමාන්‍ය අගයට සමාන වේ (සාමාන්‍යයෙන් ද්විත්ව නිෂ්පාදනය අතුරුදහන් වේ). එබැවින්, N හි අගය නොතකා, සාමාන්ය අගය එබැවින් වැඩි වේ. මේ අනුව, අහඹු ඇවිදීමක් සිදු කරන ප්‍රමාණයක්, සාමාන්‍යයෙන්, එහි මුල් අගයෙන් තව තවත් ඈතට ගමන් කරයි.

තනි තනි පරමාණු මගින් ජනනය කරන ලද දුම්රිය විශාල සංඛ්‍යාවක් අධි ස්ථානගත කිරීමෙන් සෑදෙන තරංගයක අදියර විශාල පැනීම් සිදු කළ නොහැක. එය කුඩා පියවරවලදී අහඹු ලෙස වෙනස් වේ, එනම් එය අහඹු ඇවිදීම සිදු කරයි. තරංග අවධියේ අහඹු වෙනසක් ඇණවුම් අගයක් කරා ළඟා වන කාලය සමෝධානික කාලය ලෙස හැඳින්වේ. මෙම කාලය තුළ, දෝලනය එහි ආරම්භක අවධිය අමතක වී තමාටම නොගැලපෙන බව පෙනේ.

උදාහරණයක් ලෙස, අපි පෙන්වා දෙන්නේ අන්තරයේ තරංග ආයාම අඩංගු අර්ධ-ඒකවර්ණ ආලෝකය, c හි අනුපිළිවෙල මගින් සංලක්ෂිත වන බවයි. හීලියම්-නියොන් ලේසර් විමෝචනය සී.

තරංගයක් කාලයාගේ ඇවෑමෙන් ගමන් කරන දුර සමගාමී දිග (හෝ දුම්රිය දිග) ලෙස හැඳින්වේ. සහසම්බන්ධතා දිග යනු අහඹු අදියර වෙනස් වීම අගයට ළඟා වන දුර වේ ස්වාභාවික තරංගයක් කොටස් දෙකකට බෙදීමෙන් බාධා කිරීමේ රටාවක් ලබා ගැනීම සඳහා, දෘශ්‍ය මාර්ග වෙනස A සහජීවන දිගට වඩා අඩු වීම අවශ්‍ය වේ. මෙම අවශ්‍යතාවය Fig. 119.2. කලාප අංකය වැඩි වන විට, මාර්ග වෙනස වැඩි වන අතර, එහි ප්‍රතිඵලයක් ලෙස බෑන්ඩ් වල පැහැදිලිකම නරක අතට හැරේ.

ආලෝක තරංගවල ඒකවර්ණ නොවන භූමිකාව පැහැදිලි කිරීමට අපි ඉදිරියට යමු. ආලෝකය සමන්විත වන්නේ සංඛ්‍යාතයේ සහ කාලසීමාවේ සමාන දුම්රියවල අනුපිළිවෙලකින් යැයි අපි උපකල්පනය කරමු. එක් දුම්රියක් තවත් දුම්රියකින් ප්‍රතිස්ථාපනය කළ විට, අදියර අහඹු වෙනස්කම් වලට භාජනය වන අතර, එහි ප්‍රතිඵලයක් ලෙස දුම්රිය අන්‍යෝන්‍ය වශයෙන් නොගැලපේ. මෙම උපකල්පන යටතේ, දුම්රියේ කාලසීමාව ප්රායෝගිකව සමෝධානික කාලය සමග සමපාත වේ.

ගණිතයේ දී, ෆූරියර්ගේ ප්‍රමේයය ඔප්පු කර ඇති අතර, ඒ අනුව ඕනෑම පරිමිත සහ ඒකාබද්ධ කළ හැකි ශ්‍රිතයක් අඛණ්ඩව වෙනස් වන සංඛ්‍යාතයක් සහිත අනන්ත ප්‍රතිසංවිධාන සංරචකවල එකතුවක් ලෙස නිරූපණය කළ හැකිය:

(120.4)

ප්රකාශනය (120.4) ෆූරියර් අනුකලනය ලෙස හැඳින්වේ. අනුකලිත ලකුණ යටතේ ඇති ශ්‍රිතය අනුරූප ඒකවර්ණ සංරචකයේ විස්තාරය නියෝජනය කරයි. ෆූරියර් අනුකලනයේ න්‍යායට අනුව, ශ්‍රිතයේ විශ්ලේෂණාත්මක ස්වරූපය ප්‍රකාශනය මගින් තීරණය වේ.

(120.5)

සහායක අනුකලනය විචල්‍යය කොහෙද.

ශ්‍රිතය මඟින් එක් තරංග දුම්රියක් නිසා ඇති වන ආලෝක කැළඹීම යම් මොහොතක දී විස්තර කිරීමට ඉඩ දෙන්න. එවිට එය කොන්දේසි අනුව තීරණය වේ:

මෙම ශ්‍රිතයේ සැබෑ කොටසෙහි ප්‍රස්ථාරය රූපයේ දැක්වේ. 120.1.

ශ්‍රිතයේ සිට ශ්‍රිතය දක්වා විරාමයෙන් පිටත ශුන්‍යයට සමාන වේ. එබැවින්, ප්‍රකාශනය (120.5), ප්‍රතිමූර්තිය සංරචකවල විස්තාරය තීරණය කරයි, ආකෘතිය ඇත

අනුකලනය සහ සරල පරිවර්තන වල සීමාවන් ආදේශ කිරීමෙන් පසුව, අපි සූත්රය වෙත පැමිණෙමු

තරංගයේ හරාත්මක සංරචකයේ තීව්‍රතාවය විස්තාරයේ චතුරස්‍රයට සමානුපාතික වේ, එනම් ප්‍රකාශනය

ශ්රිතයේ ප්රස්ථාරය (120.6) රූපයේ දැක්වේ. 120.2. පරතරය තුළ සංඛ්‍යාත අඩංගු වන සංරචකවල තීව්‍රතාවය අනෙකුත් සංරචකවල තීව්‍රතාවය සැලකිය යුතු ලෙස ඉක්මවා යන බව රූපයෙන් දැකිය හැකිය.

ෆූරියර් වර්ණාවලියේ ඵලදායි සංඛ්‍යාත පරාසයට දුම්රියේ කාලසීමාව සම්බන්ධ කිරීමට මෙම තත්ත්වය අපට ඉඩ සලසයි:

සමෝධානික කාලය හඳුනාගෙන, අපි සම්බන්ධතාවයට පැමිණෙමු

(ලකුණෙහි තේරුම: "විශාලත්වයේ අනුපිළිවෙලට සමාන").

සම්බන්ධතාවයෙන් (120.7) එය පහත දැක්වෙන්නේ දී ඇති ආලෝක තරංගයක නිරූපණය වන සංඛ්‍යාත පරාසය පුළුල් වන තරමට, මෙම තරංගයේ සංයුක්ත කාලය කෙටි වන බවයි.

සංඛ්‍යාතය සම්බන්ධය මගින් රික්තයේ තරංග ආයාමයට සම්බන්ධ වේ, මෙම සම්බන්ධය අවකලනය කිරීමෙන් පසුව, අපට එය සොයාගත හැකිය (අවකලනය හේතුවෙන් ඇති වන අඩු ලකුණ අපි ඉවත් කළෙමු; ඊට අමතරව, අපි තැබුවෙමු). එය සූත්‍රයෙන් (120.7) ප්‍රතිස්ථාපනය කරමින් එහි ප්‍රකාශනය X සහ , අනුබද්ධ කාලය සඳහා ප්‍රකාශනය ලබා ගනිමු.

මෙය අනුකූලතා දිග සඳහා පහත අගය ලබා දෙයි:

සූත්‍රයෙන් (119.5) එය අනුගමනය කරන්නේ mth අනුපිළිවෙල උපරිමය ලබා ගන්නා මාර්ග වෙනස සම්බන්ධය මගින් තීරණය වන බවයි.

මෙම පථ වෙනස සහජීවන දිග අනුපිළිවෙල මත අගයකට ළඟා වූ විට, ඉරි අපැහැදිලි වේ. එහි ප්රතිඵලයක් වශයෙන්, සීමාකාරී නිරීක්ෂණය කරන ලද මැදිහත්වීම් අනුපිළිවෙල කොන්දේසිය අනුව තීරණය වේ

(120.10)

(120.10) සිට රූපයේ දැක්වෙන යෝජනා ක්‍රමයට අනුව නිරීක්ෂණය කරන ලද මැදිහත්වීම් මායිම් ගණන පහත දැක්වේ. 119.2, භාවිතා කරන ආලෝකයේ නිරූපණය වන තරංග ආයාම පරාසය අඩු වන විට වැඩි වේ.

අවකාශීය අනුකූලතාව. සූත්‍රයට අනුව, සංඛ්‍යාතවල ව්‍යාප්තිය k අගයන්හි ව්‍යාප්තියට අනුරූප වේ. තාවකාලික සහසම්බන්ධතාවය තීරණය වන්නේ අගය අනුව බව අපි තහවුරු කර ඇත්තෙමු. එහි ප්‍රතිඵලයක් ලෙස, කාලීන සහසම්බන්ධතාවය k තරංග දෛශිකයේ මාපාංකයේ අගයන් පැතිරීම සමඟ සම්බන්ධ වේ, අවකාශීය සහජීවනය දෛශිකයේ දිශා පැතිරීම සමඟ සම්බන්ධ වේ, එය De අගයෙන් සංලක්ෂිත වේ.

විස්තීර්ණ (ලක්ෂ්‍ය නොවන) ආලෝක ප්‍රභවයක විවිධ කොටස් මගින් මෙම තරංග විමෝචනය කරන්නේ නම් අභ්‍යවකාශයේ යම් ස්ථානයක විවිධ θ සහිත තරංග මගින් උද්දීපනය වන දෝලනයන් ඇති විය හැක. සරල බව සඳහා අපි උපකල්පනය කරමු ප්‍රභවයට තැටියක හැඩය ඇති අතර, දී ඇති ලක්ෂ්‍යයකින් කෝණයකින් දෘශ්‍යමාන වේ. රූපයෙන්. 120.3 ඒකක දෛශික e අඩංගු වන අන්තරය කෝණය මගින් සංලක්ෂිත වන බව පැහැදිලිය අපි මෙම කෝණය කුඩා ලෙස සලකමු.

ප්‍රභවයෙන් ආලෝකය තිරයක් ඇති පටු ස්ලිට් දෙකක් මතට වැටේවා (රූපය 120.4).

පැහැදිලි මැදිහත්වීම් රටාවක් ලබා ගැනීමට තාවකාලික සහසම්බන්ධතා මට්ටම ප්‍රමාණවත් වන පරිදි මූලාශ්‍රයෙන් විමෝචනය වන සංඛ්‍යාතවල විරාමය ඉතා කුඩා යැයි අපි සලකමු. රූපයේ දැක්වෙන මතුපිට ප්රදේශයෙන් එන තරංගය. 120.4 හරහා O, තිරයේ මැද ශුන්‍ය උපරිම M නිර්මාණය කරයි. O කොටසෙන් එන තරංගය මගින් නිර්මාණය කරන ලද ශුන්‍ය උපරිමය තිරයේ මැද සිට x දුරින් විස්ථාපනය වේ. කෝණයේ සහ අනුපාතයේ කුඩා බව නිසා අපට එය උපකල්පනය කළ හැකිය

ප්රදේශයෙන් එන තරංගය විසින් නිර්මාණය කරන ලද ශුන්ය උපරිමය තිරයේ මැද සිට ප්රතිවිරුද්ධ දිශාවට x ට සමාන දුරකින් මාරු වේ. මූලාශ්රයේ ඉතිරි ප්රදේශ වලින් Zero maxima උපරිම සහ අතර පිහිටා ඇත

ආලෝක ප්‍රභවයේ තනි කොටස් තරංග උද්දීපනය කරයි, ඒවායේ අදියර කිසිඳු ආකාරයකින් එකිනෙකට සම්බන්ධ නොවේ. එබැවින්, තිරය මත දිස්වන මැදිහත්වීම් රටාව, එක් එක් කොටස් වෙන් වෙන් වශයෙන් නිර්මාණය කරන ලද රටා වල සුපිරි පිහිටීමක් වනු ඇත. විස්ථාපන x මැදිහත්වීමේ මායිමේ පළලට වඩා බෙහෙවින් අඩු නම් (සූත්‍රය (119.10) බලන්න), ප්‍රභවයේ විවිධ කොටස් වලින් ලැබෙන උපරිමය ප්‍රායෝගිකව එකිනෙක අතිච්ඡාදනය වන අතර පින්තූරය ලක්ෂ්‍ය ප්‍රභවයකින් මෙන් සමාන වේ. සමහර ප්‍රදේශවලින් උපරිම අගය අනෙක් ප්‍රදේශවලින් අවම අගයට වැටෙන විට සහ බාධා කිරීමේ රටාව නිරීක්ෂණය නොකෙරේ. මේ අනුව, මැදිහත්වීමේ රටාව වෙන්කර හඳුනාගත හැකි වනු ඇත, එනම්.

(120.11) සිට (120.12) දක්වා ගමන් කරන විට, අපි 2 සාධකය මඟ හැරියෙමු.

සූත්‍රය (120.12) මැදිහත්වීම් නිරීක්ෂණය කරන ප්‍රභවයේ කෝණික මානයන් තීරණය කරයි. මෙම සූත්‍රයෙන් අපට කෝණික ප්‍රමාණයෙන් (120.12) ගුණ කිරීමේ අසමානතාවයෙන් බාධා කිරීම් නිරීක්ෂණය කළ හැකි ස්ලිට් අතර ඇති විශාලතම දුර තීරණය කළ හැකිය

විවිධ ඒවා සහිත තරංග කට්ටලයක් ස්ලිට් සහිත තිරයක් මත ඇතිවන තරංග සිදුවීමක් මගින් ප්රතිස්ථාපනය කළ හැකිය. මැදිහත්වීමේ රටාවක් නොමැති වීමෙන් අදහස් වන්නේ පළමු හා දෙවන ස්ලිට් වල ස්ථානවල මෙම තරංගයෙන් උද්දීපනය වන දෝලනය අසංගත බවයි. එහි ප්‍රතිඵලයක් ලෙස, එකිනෙකින් d දුරින් පිහිටි ස්ථානවල තරංගයේම දෝලනය අසංගත වේ. මූලාශ්‍රය ඉතා මැනවින් ඒකවර්ණ නම් (මෙයින් අදහස් වන්නේ සිදුරු හරහා ගමන් කරන පෘෂ්ඨය තරංගමය වන අතර මෙම පෘෂ්ඨයේ සෑම ස්ථානයකම දෝලනය එකම අවධියක සිදුවනු ඇති බවයි. ප්‍රභවයේ පරිමිත මානයන් සම්බන්ධයෙන් අප විසින් තහවුරු කර ඇත) වෙන් වූ මතුපිට ලක්ෂ්‍ය දුරින් නොගැලපේ.

මූලාශ්‍රය ඒකවර්ණ නම් තරංගයක් වන මතුපිට කෙටි බව සඳහා ව්‍යාජ තරංග ලෙස හැඳින්වේ.

ස්ලිට් d අතර දුර අඩු කිරීමෙන්, එනම් ව්‍යාජ තරංග පෘෂ්ඨයේ සමීප ස්ථාන ගැනීමෙන් අපට තත්ත්වය (120.12) තෘප්තිමත් කළ හැකිය. එහි ප්‍රතිඵලයක් වශයෙන්, ව්‍යාජ තරංග පෘෂ්ඨයේ තරමක් සමීප ස්ථානවල තරංගය මගින් උද්‍යෝගිමත් වන දෝලනය සමපාත වේ. එවැනි අනුකූලතාවයක් අවකාශීය සමෝධානය ලෙස හැඳින්වේ.

ඉතින්, ව්යාජ තරංග පෘෂ්ඨයේ එක් ලක්ෂයක සිට තවත් ස්ථානයකට මාරුවීමේදී දෝලනය වීමේ අදියර අහඹු ලෙස වෙනස් වේ. අපි pcoh දුර හඳුන්වා දෙමු, ව්‍යාජ තරංග මතුපිට දිගේ විස්ථාපනය වූ විට, අදියරෙහි අහඹු වෙනසක් අගයට ළඟා වේ ව්‍යාජ තරංග මතුපිට ලක්ෂ්‍ය දෙකක දෝලනය, ඊට වඩා අඩු දුරකින් එකිනෙකින් පරතරය, ආසන්න වශයෙන් සමපාත වනු ඇත. . දුර pcoh අවකාශීය සහසම්බන්ධතා දිග හෝ සමෝධානික අරය ලෙස හැඳින්වේ. (120.13) සිට එය පහත දැක්වේ

සූර්යයාගේ කෝණික ප්‍රමාණය රේඩ් 0.01 ක් පමණ වන අතර ආලෝක තරංගවල දිග ආසන්න වශයෙන් මයික්‍රෝන 0.5 කි. එහි ප්‍රතිඵලයක් වශයෙන්, සූර්යයාගෙන් එන ආලෝක තරංගවල සහසම්බන්ධතාවයේ අරය අනුපිළිවෙලෙහි අගයක් ඇත.

තරංගයක් විසින් අල්ලා ගන්නා ලද මුළු අවකාශයම කොටස් වලට බෙදිය හැකි අතර, ඒ සෑම එකක් තුළම තරංගය ආසන්න වශයෙන් සහජීවනය පවත්වා ගනී. සහසම්බන්ධතාවයේ පරිමාව ලෙස හැඳින්වෙන අවකාශයේ එවැනි කොටසක පරිමාව, අරය කවයක ප්‍රදේශයෙන් තාවකාලික සහජීවනයේ දිග ප්‍රමාණයේ ගුණිතයට විශාලත්වයේ අනුපිළිවෙලට සමාන වේ.

රත් වූ සිරුරේ මතුපිට ආසන්නයේ ඇති ආලෝක තරංගයක අවකාශීය සහසම්බන්ධතාවය තරංග ආයාම කිහිපයක pcog හි ප්‍රමාණයෙන් සීමා වේ. ඔබ මූලාශ්‍රයෙන් ඈත් වන විට, අවකාශීය අනුකූලතාවයේ මට්ටම වැඩි වේ. ලේසර් විකිරණයට දැවැන්ත තාවකාලික සහ අවකාශීය අනුකූලතාවයක් ඇත. ලේසර් නිමැවුම් විවරයේ දී, ආලෝක කදම්භයේ සම්පූර්ණ හරස්කඩ පුරා අවකාශීය අනුකූලතාව නිරීක්ෂණය කරනු ලැබේ.

අත්තනෝමතික ප්‍රභවයකින් විහිදෙන ආලෝකය පාරාන්ධ තිරයක ඇති ස්ලිට් දෙකක් හරහා ගමන් කිරීමෙන් බාධා කිරීම් නිරීක්ෂණය කළ හැකි බව පෙනේ. කෙසේ වෙතත්, ස්ලිට්ස් මත තරංග සිදුවීමේ අවකාශීය අනුකූලතාව අඩු නම්, විවරය හරහා ගමන් කරන ආලෝක කදම්භ අසංගත වන අතර, බාධා කිරීමේ රටාව නොපවතී. යංග් 1802 දී සිදුරු දෙකකින් මැදිහත්වීම් ලබා ගත් අතර, ස්ලිට් මත ආලෝක සිද්ධියේ අවකාශීය අනුකූලතාව වැඩි කළේය. ජුන්ග් මෙම වැඩිවීම සිදු කළේ පළමුව විනිවිද නොපෙනෙන තිරයක කුඩා සිදුරක් හරහා ආලෝකය ගමන් කිරීමෙනි.

මෙම කුහරය හරහා ගමන් කරන ආලෝකය දෙවන පාරාන්ධ තිරයේ ඉරිතැලීම් ආලෝකවත් කළේය. මේ ආකාරයට යංග් ප්‍රථමයෙන් ආලෝක තරංගවල බාධා නිරීක්ෂණය කර මෙම තරංගවල දිග තීරණය කළේය.

දැනටමත් සඳහන් කර ඇති පරිදි, මැදිහත්වීමේ රටාව නිරීක්ෂණය කළ හැක්කේ අධිස්ථාපනය කිරීමේදී පමණි සංගත තරංග.සමෝධානික තරංග අර්ථ දැක්වීමේදී එය සටහන් කර ඇති බව අපි අවධානය යොමු කරමු පැවැත්ම නොව, මැදිහත්වීම් නිරීක්ෂණය කිරීම.මෙයින් අදහස් කරන්නේ සහසම්බන්ධතාවයේ පැවැත්ම හෝ නොපැවතීම තරංගවල ලක්ෂණ මත පමණක් නොව, තීව්රතාවය වාර්තා කිරීම සඳහා කාල පරතරය මත රඳා පවතින බවයි. එකම තරංග යුගලය එක් නිරීක්ෂණ කාලයකදී සහසම්බන්ධ විය හැකි අතර තවත් අවස්ථාවක අසංගත විය හැක.

විස්තාරය බෙදීමේ ක්‍රමය හෝ තරංග ඉදිරිපස බෙදීමේ ක්‍රමය මගින් එකකින් නිපදවන ආලෝක තරංග දෙකක් අනිවාර්යයෙන්ම එකිනෙකට බාධා නොකරයි. නිරීක්ෂණ ස්ථානයේ දී, තරංග දෛශික සහිත තරංග දෙකක් සහ එකතු කරනු ලැබේ. එවැනි තරංගවල නොගැලපීම සඳහා ප්රධාන හේතු දෙකක් තිබේ.

පළමු හේතුව වන්නේ ආලෝක ප්‍රභවයේ ඒකවර්ණ නොවන ස්වභාවයයි (හෝ තරංග දෛශිකවල විශාලත්වයේ විචල්‍යතාවය). ඒකවර්ණ ආලෝකය යනු එක් සංඛ්‍යාතයක ආලෝකයකි. අභ්‍යවකාශයේ එක් එක් ලක්ෂ්‍යයේ දැඩි ඒකවර්ණ තරංගයකට කාලය-ස්වාධීන විස්තාරයක් සහ ආරම්භක අවධියක් ඇත. සැබෑ ආලෝක තරංගයක විස්තාරය සහ අදියර යන දෙකම කාලයත් සමඟ යම් අහඹු වෙනසක් අත්විඳියි. සංඛ්‍යාතයේ වෙනස්කම් කුඩා නම් සහ විස්තාරයේ වෙනස්කම් ප්‍රමාණවත් තරම් මන්දගාමී නම් (ඔවුන්ගේ සංඛ්‍යාතය දෘශ්‍ය සංඛ්‍යාතයට සාපේක්ෂව කුඩා වේ), එවිට තරංගය අර්ධ-ඒකවර්ණ යැයි කියනු ලැබේ.

තනි තරංගයකින් ලබාගත් ආලෝක තරංගවල අසමගිය සඳහා දෙවන හේතුව වන්නේ සැබෑ ආලෝක ප්‍රභවයේ අවකාශීය ප්‍රමාණයයි (හෝ එක් එක් තරංග දෛශිකයේ දිශාවේ නොගැලපීම).

යථාර්ථයේ දී, හේතු දෙකම එකවර සිදු වේ. කෙසේ වෙතත්, සරල බව සඳහා, අපි එක් එක් හේතුව වෙන වෙනම විශ්ලේෂණය කරන්නෙමු.

කාලානුරූපී අනුකූලතාව.

ඉන්න දෙන්න ස්ථානයආලෝක ප්රභවය එස්සහ සහ , එහි සැබෑ හෝ මනඃකල්පිත රූප (රූපය 3.6.3 හෝ 3.6.4). ප්‍රභවයෙන් ලැබෙන විකිරණ තරංග ආයාම සහිත සමීප හා සමානව තීව්‍ර තරංග දෙකකින් සමන්විත වන අතර (පැහැදිලිවම මූලාශ්‍ර සඳහාද එයම සත්‍ය වනු ඇත සහ ) යැයි උපකල්පනය කරමු. මූලාශ්රවල ආරම්භක අදියර සමාන වීමට ඉඩ දෙන්න. තරංග ආයාම සහිත කිරණ එම අදියරේදීම තිරය මත යම් ස්ථානයකට පැමිණේ. අපි මෙම ලක්ෂ්‍යය මැදිහත්වීමේ රටාවේ කේන්ද්‍රය ලෙස හඳුන්වමු. තරංග දෙකම සඳහා තිරයේ තවත් ස්ථානයක ආලෝක තීරුවක් ඇත, එහිදී මාර්ගයේ වෙනස (. එන්- පූර්ණ සංඛ්‍යාව, කලාප අංකය) තරංග ආයාමය සඳහා, ආලෝක මැදිහත්වීමේ දාරයක් ද ලබා ගනී. එය සමාන නම්, තරංග ආයාමයක් සහිත කිරණ ප්‍රති-අවස්ථාවෙන් තිරය මත එකම ස්ථානයට පැමිණෙන අතර මෙම තරංග ආයාමය සඳහා මැදිහත්වීමේ දාරය අඳුරු වේ. මෙම කොන්දේසිය යටතේ, සලකා බලනු ලබන තිරයේ ස්ථානයේ දී, ආලෝක තීරුව අඳුරු තීරුව අතිච්ඡාදනය වනු ඇත - මැදිහත්වීමේ රටාව අතුරුදහන් වනු ඇත. මේ අනුව, මායිම් අතුරුදහන් වීම සඳහා කොන්දේසිය වනුයේ , මැදිහත්වීමේ මායිමේ උපරිම සංඛ්යාවයි

අපි දැන් ප්‍රභවයෙන් ලැබෙන ආලෝකය අන්තරයේ වැතිර ඇති දිග සහිත තරංග එකතුවක් වන විට නඩුව වෙත යමු. අපි මෙම වර්ණාවලි අන්තරය අසීමිත පටු වර්ණාවලි රේඛා යුගල කට්ටලයකට බෙදමු, තරංග ආයාම වලින් වෙනස් වේ. සූත්‍රය (3.7.1) එවැනි එක් එක් යුගල සඳහා අදාළ වේ, එහිදී එය ප්‍රතිස්ථාපනය කළ යුත්තේ . එබැවින් මැදිහත්වීමේ අනුපිළිවෙල සඳහා මැදිහත්වීමේ රටාව අතුරුදහන් වීම සිදුවනු ඇත

මෙම සූත්‍රය මඟින් හැකි උපරිම මැදිහත්වීම් අනුපිළිවෙල පිළිබඳ ඇස්තමේන්තුවක් ලබා දේ. ප්රමාණය සාමාන්යයෙන් හැඳින්වේ තරංගයේ ඒකවර්ණ උපාධිය.

මේ අනුව, කදම්භයේ මාර්ගය ඔස්සේ තරංගයක් බෙදී ඇති විට මැදිහත්වීමේ රටාව නිරීක්ෂණය කිරීම සඳහා, ප්රතිඵලය වන තරංග දෙකේ මාර්ගවල වෙනස නම් අගයක් නොඉක්මවිය යුතුය. සහසම්බන්ධතා දිග l

සමෝධානික දිග සංකල්පය පහත පරිදි පැහැදිලි කළ හැකිය. මැදිහත්වීමේ රටාව නිරීක්ෂණය කිරීම සඳහා හැකි ද්විතියික ආලෝක ප්රභවයන් දෙකක් ලෙස එක් කදම්භයක ලක්ෂ්ය දෙකක් සලකා බලන්න. මෙම අවස්ථාවෙහිදී, එක් එක් ලක්ෂයේ සිට මානසික තිරය දක්වා ඇති දුර සමාන වේ (රූපය 3.7.1).

මෙන්න සහ කිරණ දිගේ තෝරාගත් දෙකක්

Fig.3.7.1. තිරය ​​මත මැදිහත්වීමේ රටාවක් ලබා ගැනීම සඳහා අපි මානසිකව පාරභාසක තහඩු තබන ස්ථාන. බාධා කරන කිරණ සඳහා දෘශ්‍ය පථ වෙනස සහ සමාන වීමට ඉඩ දෙන්න. එය අගය ඉක්මවා ගියහොත්, ඉහත දක්වා ඇති පරිදි, ඇඟිලි ගැසීම් රටාව "ස්මරී" වන අතර, එම නිසා, ලක්ෂ්යවල ද්විතියික ආලෝක ප්රභවයන් නොගැලපේ. මෙය සිදුවීමට පටන් ගන්නා ලක්ෂ්‍ය අතර දුර ලෙස හැඳින්වේ දිග සුසංයෝගය කදම්භය දිගේ, කල්පවත්නා සමෝධානික දිග, හෝ සරලව සමෝධානික දිග.

තරංගය ගමන් කරන සහසම්බන්ධතා දිගට සමාන දුරක් සමෝධානික කාලය

මැදිහත්වීමේ බලපෑම තවමත් නිරීක්ෂණය කරන සාමාන්‍යකරණයේදී සහසම්බන්ධතා කාලය උපරිම කාල පරිච්ඡේදය ලෙස හැඳින්විය හැක.

ඉහත ඇස්තමේන්තු මත පදනම්ව, ඔබට චිත්‍රපටයේ thickness ණකම තක්සේරු කළ හැකිය, එමඟින් ඔබට මැදිහත්වීමේ රටාවක් ලබා ගත හැකිය (පෙර දේශනයේදී භාවිතා කරන ලද “තුනී පටල” යන යෙදුම තේරුම් ගන්න). මැදිහත්වීමේ රටාව ලබා දෙන තරංගවල මාර්ගවල වෙනස ආලෝක තරංගයේ සමෝධානික දිග ඉක්මවා නොගියහොත් චිත්රපටය "සිහින්" ලෙස හැඳින්විය හැක. තරංගයක් කුඩා කෝණයකින් (සාමාන්‍යයට ආසන්න දිශාවකින්) චිත්‍රපටය මතට වැටෙන විට, මාර්ගයේ වෙනස සමාන වේ බිලියන 2ක්(සූත්රය (3.6.20)), කොහෙද බී- ඝනකම, සහ n- චිත්රපට ද්රව්යයේ වර්තන දර්ශකය. එබැවින්, මැදිහත්වීමේ රටාව චිත්රපටයක් මත ලබා ගත හැකිය 2bn ≤ l =. (3.7.5) තරංගයක් විශාල කෝණවල ඇති වූ විට, තරංග පෙරමුණේ විවිධ ලක්ෂ්‍යවල ඇති විය හැකි නොගැලපීම ද සැලකිල්ලට ගත යුතු බව සලකන්න.

විවිධ ප්‍රභවයන්ගෙන් නිකුත් වන ආලෝකයේ සමෝධානික දිග අපි තක්සේරු කරමු.

1. ස්වභාවික ප්‍රභවයකින් නිකුත් වන ආලෝකය (ලේසර් එකක් නොවේ) සලකා බලන්න. වීදුරු ෆිල්ටරයක් ​​ආලෝකයේ මාර්ගයේ තැබුවහොත්, එහි කලාප පළල ~ 50 nm වේ, එවිට දෘශ්‍ය වර්ණාවලි අන්තරයේ මැද තරංග ආයාමයක් සඳහා ~ 600 nm (3.7.3) අනුව අපි ලබා ගනිමු, ~ 10 m . පෙරහනක් නොමැති නම්, සමෝධානික දිග ආසන්න වශයෙන් විශාලත්වයේ අනුපිළිවෙලක් වනු ඇත.

2. ආලෝක ප්‍රභවය ලේසර් එකක් නම්, එහි විකිරණයට ඉහළ ඒකවර්ණත්වයක් (~ 0.01 nm) ඇති අතර එම තරංග ආයාමය සඳහා එවැනි ආලෝකයේ සමෝධානික දිග 4·10 m පමණ වේ.

අවකාශීය අනුකූලතාව.

විස්තීරණ මූලාශ්රවලින් සමෝධානික තරංගවල මැදිහත්වීම් නිරීක්ෂණය කිරීමේ හැකියාව සංකල්පයට මග පාදයි තරංගවල අවකාශීය අනුකූලතාව.

තර්කයේ සරල බව සඳහා, සමාන ආරම්භක අවධීන් සහ තරංග ආයාමයන් සහිත සහසම්බන්ධ විද්‍යුත් චුම්භක තරංගවල ප්‍රභවයන් දිග කොටසක පිහිටා ඇතැයි සිතමු. බී, දුරින් පිහිටා ඇත රාත්තල්තිරයේ සිට (රූපය 3.7.2), ඔවුන්ගේ මැදිහත්වීම් නිරීක්ෂණය කරනු ලැබේ. තිරය ​​මත නිරීක්ෂණය කරන ලද මැදිහත්වීම් රටාව, විස්තීරණ ප්‍රභවයක් මානසිකව බෙදිය හැකි ලක්ෂ්‍ය සහසම්බන්ධ ප්‍රභව යුගල අනන්ත සංඛ්‍යාවක් මගින් නිර්මාණය කරන ලද මැදිහත්වීම් රටා වල සුපිරි පිහිටීමක් ලෙස නිරූපණය කළ හැක.

සමස්ත මූලාශ්‍ර සමූහය අතරින්, අපි කොටසේ මැද පිහිටි ප්‍රභවයක් තෝරාගෙන යුගල දෙකක මැදිහත්වීම් රටා සංසන්දනය කරමු, ඉන් එකක් මධ්‍යම ප්‍රභවයෙන් සෑදී ඇති අතර සමහර අත්තනෝමතික ලෙස තෝරාගත් ප්‍රභවය එයට ආසන්නව පිහිටා ඇති අතර අනෙක මධ්යම මූලාශ්රය සහ කොටසෙහි එක් කෙළවරක පිහිටා ඇති මූලාශ්රයක් මගින්. සමීපව පිහිටා ඇති ප්‍රභවයන් යුගලයක මැදිහත්වීමේ රටාව නිරීක්ෂණ ලක්ෂ්‍යයේ තිරයේ මධ්‍යයේ උපරිමයට ආසන්න අගයක් ඇති බව පැහැදිලිය (රූපය 3.7.2). ඒ අතරම, අනෙක් යුගලයේ මැදිහත්වීම් රටාවට අගයක් ඇත, එය කොටසේ මධ්‍යයේ සහ එහි කෙළවරේ ඇති ප්‍රභවයන් මගින් විමෝචනය කරන විද්‍යුත් චුම්භක තරංගවල මාර්ගයේ දෘශ්‍ය වෙනස මත රඳා පවතී.

≈ ,

(3.7.6)

ප්‍රභවයේ කෝණික ප්‍රමාණය කොහිද (රූපය 3.7.2), එයට හේතුව " එල්සූත්‍රය (3.7.6) ව්‍යුත්පන්න කිරීමේදී භාවිතා වන පැහැදිලි පරිවර්තන වලංගු වන පරිදි කුඩා වේ.

තිරයේ මධ්‍යයේ පිහිටා ඇති නිරීක්ෂණ ලක්ෂ්‍යයකට පැමිණෙන විස්තීරණ ප්‍රභවයක විවිධ ලක්ෂ්‍යවලින් තරංගවලට මධ්‍යම ප්‍රභවයේ තරංගයට සාපේක්ෂව දෘශ්‍ය මාර්ග වෙනසක් ඇති අතර එය රේඛීයව ශුන්‍යයේ සිට උපරිම අගය 0.25 දක්වා වෙනස් වේ. නිශ්චිත මූලාශ්‍ර දිගක් සඳහා, නිරීක්ෂණ ලක්ෂ්‍යයට පැමිණෙන තරංගවලට ඛණ්ඩයේ මධ්‍ය ලක්ෂ්‍යයෙන් විමෝචනය වන තරංගයේ අදියරෙන් 180°කින් වෙනස් වන අදියරක් තිබිය හැක. මෙහි ප්‍රතිඵලයක් ලෙස, ප්‍රභවයේ විවිධ කොටස් වලින් තිරයේ මධ්‍යයට පැමිණෙන තරංග, සියලු තරංග එකම අවධියක් ඇති නම් සිදුවන උපරිමයට සාපේක්ෂව තීව්‍රතා අගය අඩු කරයි. තිරයේ ඇති අනෙකුත් කරුණු සඳහා එකම තර්කය වලංගු වේ. එහි ප්‍රතිඵලයක් වශයෙන්, විස්තීරණ ප්‍රභවයක මැදිහත්වීමේ රටාවේ උපරිම සහ අවම තීව්‍රතාවයන් සමාන අගයන් ඇති අතර මැදිහත්වීමේ රටාවේ දෘශ්‍යතාව ශුන්‍යයට නැඹුරු වේ. සලකා බලනු ලබන නඩුවේදී, මෙය සිදු වන්නේ (3.7.6). මෙම කොන්දේසියට අනුරූප වන කොටසෙහි (මූලාශ්රය) කෙටිම දිගෙහි අගය තීරණය කරනු ලබන්නේ සම්බන්ධයෙනි (මෙම අවස්ථාවෙහිදී) t=1):

දෘෂ්ටි විද්යාව සහ විද්යුත් චුම්භක තරංග පිළිබඳ න්යාය තුළ, මෙම අගයෙන් අඩක් ඊනියා තීරණය කරයි. අවකාශීය සහජීවනයේ අරයවිස්තීරණ ප්‍රභවයකින් විමෝචනය වන විද්‍යුත් චුම්භක තරංග:

.

(3.7.7)

විස්තීරණ ප්‍රභවයක අවකාශීය සහසම්බන්ධතාවයේ අරය පිළිබඳ සංකල්පයේ භෞතික අර්ථය නම්, එය අරය කවයක් තුළ පිහිටා තිබේ නම්, විස්තීරණ ප්‍රභවයකින් මැදිහත්වීමේ රටාව නිරීක්ෂණය කිරීමේ හැකියාව පිළිබඳ අදහසයි. ඉහතින් දැක්වෙන්නේ විද්‍යුත් චුම්භක තරංගවල අවකාශීය සහසම්බන්ධතාවය තීරණය වන්නේ ඒවායේ ප්‍රභවයේ කෝණික ප්‍රමාණය අනුව බවයි.

අවකාශීය සහජීවනය යනු කදම්භයට ලම්බකව (කදම්භය හරහා) ආලෝකයේ සමෝධානිකයයි. මෙය සමාන අවධියක පෘෂ්ඨයේ විවිධ ලක්ෂ්යවල සංගත බව හැරෙනවා. නමුත් සමාන අදියරක මතුපිටක් මත, අදියර වෙනස ශුන්ය වේ. කෙසේ වෙතත්, දීර්ඝ මූලාශ්ර සඳහා මෙය සම්පූර්ණයෙන්ම සත්ය නොවේ. සැබෑ ආලෝක ප්‍රභවය ලක්ෂ්‍යයක් නොවේ, එබැවින් සමාන අවධිවල මතුපිට සුළු භ්‍රමණයකට භාජනය වේ, සැබෑ ආලෝක ප්‍රභවය තුළ පිහිටා ඇති දැනට විමෝචනය වන ලක්ෂ්‍ය ආලෝක ප්‍රභවයේ දිශාවට ලම්බකව සෑම මොහොතකම ඉතිරි වේ. සමාන අවධියක මතුපිට භ්‍රමණය සිදුවන්නේ ප්‍රභවයේ එක් හෝ තවත් ලක්ෂ්‍යයකින් ආලෝකය නිරීක්ෂණ ලක්ෂ්‍යයට පැමිණීම හේතුවෙනි. එවිට, එවැනි ව්‍යාජ තරංග මතුපිටක් මත ද්විතියික මූලාශ්‍ර ඇති බව උපකල්පනය කළහොත්, තරංගවලට මැදිහත්වීමේ රටාවක් ලබා දිය හැකි අතර, එවිට අපට වෙනත් වචනවලින් සංයුක්ත අරය අර්ථ දැක්විය හැකිය. ව්‍යාජ තරංග පෘෂ්ඨයේ ඇති ද්විතියික මූලාශ්‍ර, සමෝධානික යැයි සැලකිය හැකි අතර, එහි අරය සහජීවන අරයට සමාන වන වෘත්තයක් තුළ පිහිටා ඇත. සමෝධානික විෂ්කම්භය යනු සමෝධානික ලෙස සැලකිය හැකි ව්‍යාජ තරංග මතුපිට ලක්ෂ්‍ය අතර උපරිම දුරයි.

අපි ජුන්ග්ගේ අත්දැකීම වෙත ආපසු යමු (දේශනය 3.6). මෙම අත්හදා බැලීමේ දී පැහැදිලි මැදිහත්වීම් රටාවක් ලබා ගැනීම සඳහා, සිදුරු දෙක අතර දුර ප්රමාණය අවශ්ය වේ එස්සහ සමෝධානික විෂ්කම්භය ඉක්මවා නැත. අනෙක් අතට, (3.7.7) සිට දැකිය හැකි පරිදි, ප්‍රභවයේ කෝණික ප්‍රමාණය අඩු වීමත් සමඟ මැදිහත්වීමේ අරය (සහ, එහි ප්‍රතිඵලයක් ලෙස, විෂ්කම්භය) වැඩි වේ. ඒක තමයි d-තව් අතර දුර සහ සහ බී-මූලාශ්ර ප්රමාණය එස්ප්රතිලෝම සම්බන්ධය b·d ≤ l.(3.7.8)